Вольтамперная характеристика газа

При малой напряженности электрического поля (участок 1) поле практически не нарушает равновесие между процессами ионизации и рекомбинации ионов. Поэтому количество рекомбинируемых ионов постоянно, подвижность также постоянна и соответственно:

,

j~E, - это участок закона Ома.

На участке 2 закон Ома уже не соблюдается, это связано с тем, что с увеличением напряженности электрического поля уменьшается вероятность их рекомбинации и практически все ионы (как положительные, так и отрицательные) не спев рекомбинировать достигают соответствующих электродов. Этот участок называется участком токонасыщения.

,

где h – толщина газового промежутка;

- общее количество ионов;

n¢ - количество ионов ушедших на электрод;

n² - количество рекомбинировавших ионов.

; т.к. на участке 2 рекомбинации нет, то a=0.

.

На участке 3 j вновь растет, т.к. возникает возможность увеличения концентрации заряженных частиц из-за развития процессов ударной ионизации, т.е. поле начинает вырывать электроны, тем самым увеличивая количество носителей заряда. Однако если убрать внешние источники ионизации, то ток резко уменьшится, т.е. на участке 3 процессы ударной ионизации не играют решающей роли и соответственно участок 3 называется участком несамостоятельного, таундсендовского разряда.

Механизм электропроводности жидких диэлектриков достаточно сложен. Недостаточно изучена природа носителей заряда в жидких диэлектриках. Поэтому для описания явлений в жидких диэлектриках используют несколько теорий. Основной теорией принято считать теорию электропроводности Френкеля.