Полученные нами в предыдущей лекции свойства потенциалов позволяют решать задачи Дирихле и Неймана для любых областей, ограниченных достаточно гладкими поверхностями, приведением их к интегральным уравнениям.
Рассмотрим решение внутренней задачи Дирихле. Будем предполагать, что искомая функция есть потенциал двойного слоя с неизвестной пока плотностью
.
Как известно, потенциал двойного слоя есть гармоническая функция. Мы должны подчинить тому условию, чтобы ее предельное значение изнутри равнялось
.
Из теоремы 2 лекции 23 имеем
.
Таким образом, для неизвестной плотности получим уравнение
Здесь расстояние между точками и поверхности .
Полагая, приходим к уравнению
. (3)
Интегральное уравнение (3) называется интегральным уравнением Фредгольма второго рода. К изучению таких уравнений мы вскоре перейдем.
Так же точно можно свести и задачу Дирихле для внешней области, ограниченной поверхностью , т.е. для бесконечной области, границей которой служит , опять к уравнению Фредгольма второго рода.
В самом деле, отыскивая решение снова в виде потенциала двойного слоя из условия получим (см. теорему 2 лекции №23), аналогично прежнему, для неизвестной плотности
.
Откуда
;
вводя обозначение , получим
. (4)
Это уравнение есть уравнение того же типа и рода, что и предыдущее.
К интегральным уравнениям приводятся также внутренняя и внешняя задачи Неймана.
Будем искать решение внутренней задачи Неймана в виде потенциала простого слоя.
.
как и выше из формулы (5) лекции №23 имеем
,
откуда
.
Полагая , получим для уравнение
. (5)
Наконец, если искать решение внешней задачи Неймана в виде потенциала простого слоя будем иметь согласно формулы (5) лекции №23 соотношение
или
.
Полагая
,
получим для неизвестной плотности уравнение
. (6)
Если нам удастся найти такие функции , удовлетворяющие уравнениям (3) - (6), то соответствующие задачи математической физики будут решены.