2015-01-22
696
(приближенный метод)
Предложен в 1914 году. Основан на выделении из кинетической энергии машины кинетической энергии маховика, как имеющего постоянный приведенный момент инерции 
.
Пусть задана нагрузка на машину в виде зависимостей 
и 
. Тогда, интегрируя уравнение движения, получим:
| (4.33) |
Представляя Т состоящей из энергии ТМ и Тзв звеньев будем иметь:
;
выделяя из кинетической энергии механизма энергию ТМ, получим:
.
Представим теперь ТМ таким образом: 
; (за То можно принять любое значение кинетической энергии и вести от него отсчет приращений ∆ТМ).
Для удобства примем То, равным его значению в выражении (4.33),
т. е. отсчет значений ∆ТМ будем производить от той же оси абсцисс, что и отсчет приращений кинетической энергии машины, тогда:
или 
Таким образом, чтобы построить график ∆ТМ(φ), надо иметь график ∆Т(φ) и кинетическую энергию звеньев Тзв(φ)
.
График ∆Т(φ) получим, интегрируя диаграмму моментов.
Рис. 4.14
Точки В и Д (рис. 4.14) приближенно соответствуют максимальному и минимальному значениям кинетической энергии маховика ТМmax и ТМmin соответственно.
|
|
|
Далее надо построить график 
, однако мы не располагаем истинными значениями угловых скоростей и поэтому не можем построить этот график точно, но принимая во внимание, что при задаваемых значениях коэффициента неравномерность хода машины δ, истинные скорости машины будут очень мало отличаться от средней ωср, можно построить этот график приближенно по зависимости:
,
тогда, вычитая из ординат графика ∆Т(φ) ординаты графика Тзв(φ) получим график ∆ТМ(φ), по которому графически легко найти приближенное значение наибольшего перепада кинетической энергии маховика ∆ТМ наиб, а затем и его момент инерции:
