Физический маятник –твердое тело, совершающее колебания относительно неподвижной оси под действием силы тяжести. Математический маятник (идеализированный маятник) - система, состоящая из невесомой нити, на которой подвешено тело, массу которого можно считать сосредоточенной в одной точке. На рис. 12.1 изображен физический маятник.
Покажем, что будучи отклоненным на малый угол a и предоставленным самому себе, маятник будет совершать гармонические колебания (силами трения и сопротивлением воздуха пренебрегаем). Обозначим через I момент инерции маятника относительно горизонтальной оси, проходящей через точку 0 (ось перпендикулярна плоскости чертежа). Пусть масса колеблющегося тела m; центр масс колеблющегося тела обозначен на рис.12.1 буквой С. На отклоненный от положения равновесия маятник действует момент силы тяжести M=-mglsin a (знак “минус” отражает тот факт, что момент силы стремится вернуть маятник в положение равновесия, т.е. уменьшить угол a). Таким образом основное уравнение динамики вращательного движения имеет вид
(12.1)
Пусть угол начального отклонения мал; при этом можно положить sina»a. Тогда (6.1) примет вид
(12.2)
Непосредственной подстановкой можно убедиться, что частным решением дифференциального уравнения (12.2) является функция
. (12.3)
Здесь a0- начальный угол отклонения, - собственная частота незатухающих гармонических колебаний; связь между w0 и периодом колебаний Т имеет вид w0=2p/Т. Таким образом, для периода колебания получаем
. (12.4)
Моделью физического маятника является оборотный маятник (рис.12.2). На рис.12.2 цифрами 1 и 2 обозначены специальные призмы, с помощью которых маятник может быть подвешен на опору в двух положениях (прямом и перевернутом); расстояние между призмами равно L; буквой С обозначено положение центра масс физического маятника. На стержне маятника насажены массивные диски В1 и В2, которые могут фиксироваться в разных точках стержня.
Моделью математического маятника является тяжелый шарик массой m, подвешенный к неподвижной опоре так, что центр масс шарика находится на расстоянии l от точки подвеса, причем l намного больше размеров шарика.
Момент инерции математического маятника относительно оси вращения, проходящей через точку подвеса, равен
. (12.5)
С учетом (12.5) период колебаний маятника можно определить как частный случай (12.4):
. (12.6)