27. Основные понятия и формулы
При взаимодействии потока электромагнитного излучения с веществом часть этого излучения рассеивается. В рассеянном излучении вместе с первоначальной длиной волны появляется новая длина волны , большая чем . Сдвиг волны рассеянного излучения получил название эффекта Комптона.
Схема опыта представлена на рис. 59, где РВ - рассеивающее вещество. Разность зависит только от угла q, образуемого направлением рассеянного излучения с направлением первичного пучка. От длины волны и от природы рассеивающего вещества Dl не зависит.
Эффект Комптона можно объяснить, рассматривая рассеяние как процесс упругого столкновения рентгеновских фотонов с практически свободными электронами (с квантовой точки зрения). Учитывая законы сохранения (энергии и импульса) при взаимодействии фотона со свободным электроном вещества, можно найти изменение длины волны рассеянного излучения:
,
,
где h - постоянная Планка; - масса покоя электрона; с - скорость света в вакууме.
|
|
Отношение м называется комптоновской длиной волны электрона. Иногда используют другое определение комптоновской длины волны
,
где .
Специальная теория относительности
Предполагается, что К¢ - система отсчета движется со скоростью V в положительном направлении оси х К -системы, причем оси х ' и х совпадают, а оси у ', z ' и у, z соответственно параллельны.
28. Относительная скорость движения систем
,
где - соответственно скорость К' -системы относительно К- системы; - скорость света в вакууме.
29. Преобразования Лоренца
,
,
,
,
где x, y, z и t – соответственно координаты и время в К -системе отсчета, x ¢, y ¢, z ¢ и t ¢ - соответственно координаты и время в К¢ -системе отсчета.
30. Пространственно-временной интервал - инвариантная величина
,
где - промежуток времени между двумя событиями 1 и 2, - расстояние между точками, где произошли эти события.
31. Лоренцево сокращение длины
Длина тела, движущегося со скоростью V относительно некоторой системы отсчета, связана с длиной тела, неподвижного в этой системе, соотношением
,
32. Лоренцево замедление хода движущихся часов
Промежуток времени D t в системе, движущейся со скоростью V по отношению к наблюдателю, связан с промежутком времени в неподвижной для наблюдателя системе соотношением
.
33. Преобразование скорости
,
,
,
где , , - проекции скорости тела в К -системе отсчета; , , - проекции скорости тела в К¢ -системе отсчета.
34. Преобразование ускорения
,
,
,
где , , и , , - соответственно проекции скорости и ускорения тела в К -сис-теме отсчета, , , и , , - соответственно проекции скорости и ускорения тела в К ¢-системе отсчета.
|
|
35. Релятивистская масса
.
36. Релятивистский импульс
.
37. Релятивистское уравнение динамики
,
где - релятивистский импульс.
38. Полная энергия релятивистской частицы
39. Кинетическая энергия релятивистской частицы
.
40. Связь между импульсом и энергией релятивистской частицы:
,
.
41. При столкновении частиц следует использовать инвариантную величину
,
где и полные энергия и импульс системы до столкновения, - масса покоя образовавшейся частицы (или системы частиц).
42. Связь изменения массы системы частиц и соответствующего изменения энергии системы частиц
.