Релятивистская механика материальной точки

Приняв гипотезу о едином четырехмерном пространстве-ремени, или четырехмерном мире, мы должны пересмотреть классическую механику Ньютона, исправить ее, сделав инвариантной не относительно преобразований Галилея, а относительно преобразований Лоренца. Такую программу пересмотра динамики материальной точки в классической механике выполнил Минковский, создавший релятивистскую динамику материальной точки.

Чтобы перейти в обычном трехмерном пространстве к геометрически естественным величинам (не зависящим от выбора системы декартовых координат, как координаты точки или компоненты вектора), вводят понятия трехмерных векторов а, b и т.д. и операции над этими векторами, в частности длина вектора а равна

и косинус угла между векторами а и b равен

где

- скалярное произведение векторов а в b. В частности, квадрат длины радиус-вектора г точки М с координатами x,y,z, в некоторой декартовой системе координат, который имеет декартовы компоненты г (x, у, z), равен

В четырехмерном мире для мгновенного точечного события М с координатами x,y,z,t в некоторой инерциальной системе отсчета можно ввести "4-радиус-вектор" c компонентами

причем квадрат длины этого вектора равен

Мгновенной скорость материальной точки

не является лоренц-инвариантной величиной, поэтому Минковский вместо нее в четырехмерном мире ввел релятивистски инвариантную "4-скорость", которая имеет компоненты

- интервал так называемого собственного времени материальной точки, связанный с ds - релятивистским интервалом между двумя близкими мгновенными точечными событиями, характеризующими два бесконечно близких состояния движения движущейся точки

соотношением

, т.е.

где v - обычная мгновенная скорость материальной точки. Так что

Аналогичным образом релятивистски инвариантное "4-ускорение " Минковский определил следующим образом:

Основные уравнения релятивистской динамики материальной точки в релятивистской механике Минковский записал следующим образом:

где - так называемая "масса покоя" материальной точки

- компоненты так называемой "4-силы " Минковского.

Покажем теперь, как уравнения Минковского релятивистской динамики материальной точки связаны с обычными уравнениями Ньютона для материальной точки. Прежде всего очевидно, что

так что

т.е. 4-скорость всегда имеет постоянную величину, чисто мнимую, по модулю равную с.

Используя найденные формулы для компонент 4-скорости и формулу для дифференциала собственного времени, имеем следующие

уравнения движения:

Три уравнения, в которые входят легко сопоставить с уравнениями Ньютона. Нужно только предположить, что теперь масса m материальной точки зависит от скорости по закону

а импульс движущейся материальной точки определяется формулой

где v - вектор мгновенной скорости материальной точки.

Четвертое уравнение, в которое входит , оказывается, выражает уравнение баланса кинетической энергии материальной точки. Чтобы в этом убедиться, умножим уравнения Минковского на и на - , соответственно и сложим. Получим тогда уравнение

Отсюда можно найти . Имеем

где - мгновенная мощность, развиваемая силой, действующей на рассматриваемую материальную точку. Таким образом,

и потому рассматриваемое четвертое уравнение примет вид:

Таким образом, величину

следует считать энергией движущейся материальной точки. Если

то приближенно получаем

Второе слагаемое есть классическая кинетическая энергия материальной точки

а первое слагаемое - так называемая "энергия покоя". Кинетической энергией материальной точки в релятивистской механике называют величину

Приведем еще одно важное соотношение, связывающее импульс и энергию релятивистской материальной точки. Имеем

так что имеем формулу

В заключение заметим, что описываемое релятивистское обобщение классической механики материальной точки сказалось полезным при применении к электронам и другим элементарным частицам, и, как показали эксперименты, очень хорошо описывают механические движения.

Вместе с тем, здесь следует отметить, что попытки релятивистского обобщения уравнений классической механики Ньютона для системы даже двух материальных точек в релятивистской механике не увенчались успехом, здесь она столкнулись с серьезными противоречиями и непреодолимыми трудностями.

Некоторые зависимости механики

Механика.

Кинематика.

Обозн.	Изм.	Смысл
S	м	пройденный путь
v	м/с	скорость
t	с	время
x	м	координата
a	м/с²	ускорение
w	с^-1	угловая скорость
T	с	период
	Гц	частота
e	с^-2	угловое ускорение
R	м	радиус

Скорость и ускорение.

, ,

Равномерное движение:

, ;

Равнопеременное движение:

a=const, , ;

, ; v=v₀+at, ;

;

Криволинейное движение.

Вращательное движение.

, , ; ;

, ; , ;

, , , ;

Динамика и статика.

Обозн.	Изм.	Смысл
F	Н	сила
P	кг*м/с	импульс
a	м/с²	ускорение
m	кг	масса
v	м/с	скорость
p	Н	вес тела
g	м/с²	ускорение свободного падения
E	Дж	энергия
A	Дж	работа
N	Вт	мощность
t	с	время
I	кг*м²	момент инерции
L	кг*м²/с	момент импульса
M	Н*м	момент силы
w	с^-1	угловая скорость

Первый закон Ньютона:

Второй закон Ньютона.

, , при m=const è

Третий закон Ньютона.

Основной закон динамики для неинерциальных систем отчета.

ma=ma₀+F_инерц,где а- ускорение в неинерциальной а₀- в инерциальной системе отчета.

Силы разной природы.

Скорость центра масс ;

Закон всемирного тяготения.

- ускорение свободного падения на планете.

- первая космическая скорость.

Вес тела.

p=mg - вес тела в покое.

p=m(g+a) - опора движется с ускорением вверх.

p=m(g-a) - опора движется с ускорением вниз.

p=m(g-v²/r) - движение по выпуклой траектории.

p=m(g+v²/r) - движение по вогнутой траектории.

Сила трения.

Закон Гука.

F_упр=–kx, - сила упругости деформированной пружины.

- механическое напряжение

- относительное продольное удлинение (сжатие)

- относительное поперечное удлинение (сжатие)

, где m- коэффициент Пуассона.

Закон Гука: , где Е- модуль Юнга.

, кинетическая энергия упругорастянутого (сжатого) стержня. (V- объем тела)

Динамика и статика вращательного движения.

- момент импульса

; - момент силы

L=const - закон сохранения момента импульса.

M=Fl, где l- плечо

I=I₀+mb² - теорема Штейнера

система	ось	I
точка по окружности	ось симметрии	mR²
стержень	через середину	¹/₁₂ mR²
стержень	через конец	¹/₃ mR²
шар	через центр шара	²/₅ mR²
сфера	через центр сферы	²/₃ mR²
кольцо или тонкостенный цилиндр	ось симметрии	mR²
диск сплошной цилиндр	ось симметрии	¹/₂mR²