Собственная проводимость полупроводников

1. Гипотеза Планка. Энергия электрона в атоме может принимать определенные дискретные значения.

2. Принцип запрета Паули. Каждой орбите соответствует строго

определенный уровень энергии, или разрешенный энергетический уровень.

Таким образом в твердом теле имеются: валентная зона - образованная совокупностью энергетических уровней валентных электронов;

Зона проводимости- разрешенные уровни энергии, которые могут занимать электроны, получившие дополнительную энергию.

Эти энергетические зоны разделены промежутком, который не содержит энергетических уровеней. Такой промежуток принято называть запрещенной зоной (2). Шириной запрещенной зоны определяется электропроводимостью материала.

Рис. 2 –Энергетическая диаграмма материалов

1- валентная зона 2- запрещенная зона 3- зона проводимости

У проводника зона валентных электронов перекрывает зону проводимости.

У диэлектриков запрещенная зона велика, и следовательно для перехода валентных электронов в зону проводимости нужно сообщить энергию не менее 3 эВ. Для полупроводников запрещенная зона составляет 0,5…3 эВ.

Таким образом под действием внешних факторов вален. Электроны атомов кристаллической решетки разрывают ковалентные связи и переходят в зону проводимости. При освобождении электрона из ковалентной связи в последней возникает свободное место, обладающее положительным зарядом равным заряду эл-на. Это место назвали дыркой, а процесс образования пары электрон-дверка получил название генерации зарядов. Процесс заполнения дверки получил название рекомбинации.

1.

2.

При отсутствии внешнего поля электроны и дырки перемещаются в кристалле хаотически. Если же на кристалл действует электрическое поле, движение электрических зарядов становится упорядоченным и в кристалле возникает электрический ток. В зависимости от носителей зарядов различаются два типа проводимостей: электронную, или проводимость типа n, и дырочную, или проводимость типа p.

В химически чистом кристалле число дырок равно числу свободных электронов и электрический ток в нем образует переносы как отрицательных так и положительных зарядов. Число свободных электронов в беспримененом германии равно см^-3.

Такая электронно-дырочная проводимость называется собственной проводимостью полупроводника.

где - плотность тока А/см²; - плотность электронной составляющей тока; - плотность дырочной составляющей тока.