Учебное пособие
К решению задач по физике
Для иностранных студентов
Часть ІI
Полтава – 2011
Навчальний посібник до розв’язання задач з фізики для іноземних студентів. Частина II / Полтава: Полтавський національний технічний університет імені Юрія Кондратюка, 2011. – 63 с. – рос. мовою.
Навчальний посібник призначений для методичного забезпечення аудиторної і самостійної роботи з фізики іноземних студентів інженерно-технічних спеціальностей ПолтНТУ та містить задачі, домашні завдання у вигляді завдань, питання для самоперевірки, перелік завдань до кожного розділу курсу загальної фізики.
Укладачі: Л.О. Черненко, кандидат хімічних наук, доцент кафедри фізики, Р.І. Шматкова, кандидат технічних наук, доцент кафедри фізики
Відповідальний за випуск: завідувач кафедри фізики, д.х.н., проф. В.В. Соловйов
Рецензент: В. П. Якубенко, кандидат фізико-математичних наук, доцент кафедри фізики Полтавського національного технічного університету імені Юрія Кондратюка
|
|
Затверджено Вченою радою університету
Протокол № 7 від 30 грудня 2010 р.
Авторська редакція
СОДЕРЖАНИЕ
1. Электричество и магнетизм.. 4
1.1. Основные формулы по электричеству и магнетизму. 4
1.2. Примеры решения задач к разделу «Электричество и магнетизм». 14
1.3. Базовые задачи для самостоятельного решения. 24
1.4. Контрольные вопросы.. 26
2. Оптика.. 30
2.1. Основные формулы.. 31
2.2. Примеры решения задач к разделу «Оптика». 35
2.3. Базовые задачи для самостоятельного решения. 39
2.4. Контрольные вопросы.. 43
3. Квантовая физика.. 45
3.1. Основные понятия и формулы к разделу «Квантовая физика». 46
3.2. Примеры решения задач к разделу «Физика атома и атомного ядра». 50
3.3. Базовые задачи для самостоятельного решения. 54
3.4. Контрольные вопросы.. 56
Библиографический список.. 58
ПРИЛОЖЕНИЯ.. 59
1. Электричество и магнетизм
Изучение основ электродинамики традиционно начинается с электрического поля в вакууме. Силовой характеристикой электрического поля является напряженность , энергетический - потенциал φ. Следует обратить внимание на связь между и φ. Для вычисления силы взаимодействия между двумя точечными зарядами и вычисления напряженности электрического поля, созданного точечным зарядом, нужно уметь применять закон Кулона; для вычисления напряженности электрических полей, созданных системой электрических зарядов необходимо применять принцип суперпозиции. Для вычисления напряженностей полей, созданных протяженными зарядами (заряженной нитью, плоскостью и т.д.), применяется теорема Гаусса.
При изучении темы "Постоянный ток" необходимо рассмотреть во всех формах законы Ома и Джоуля-Ленца. При изучении "Магнетизма" необходимо иметь в виду, что магнитное поле порождается движущимися зарядами и действует на движущиеся заряды. Здесь следует обратить внимание на закон Био-Савара-Лапласа. Нужно знать этот закон и уметь применять его для расчета вектора магнитной индукции - основной характеристики магнитного поля. Особое внимание следует обратить на силу Лоренца и рассмотреть движение заряженной частицы в магнитном поле.
|
|
При изучении явления электромагнитной индукции необходимо усвоить, что механизм возникновения ЭДС индукции имеет электронный характер. Основной закон электромагнитной индукции - это закон Фарадея-Ленца. Согласно этому закону, ЭДС индукции в замкнутом контуре возникает при изменении магнитного потока, сцепленного с контуром. Необходимо знать, как вычисляется магнитный поток, ЭДС индукции, как рассчитывается работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле и энергия магнитного поля.
Электрические и магнитные явления связаны особой формой существования материи - электромагнитным полем. Основой теории электромагнитного поля является теория Максвелла.
1.1. Основные формулы по электричеству и магнетизму
Закон Кулона: ,
где F — сила взаимодействия двух точечных зарядов q1, и q2; r – расстояние между зарядами; e — диэлектрическая проницаемость среды; (для вакуума e = 1); e 0 — электрическая постоянная:
; .
Напряженность электрического поля в данной точке: E=F/ q0, где F — сила, действующая на точечный положительный заряд q0, помещенный в данную точку поля.
Напряженность электрического поля, создаваемого точечным зарядом q0 на расстоянии r от заряда: .
Напряженность электрического поля, создаваемого металлической сферой радиусом R, несущей заряд q, на расстоянии r от центра сферы:
а) внутри сферы (r<R), E =0;
б) на поверхности сферы (r = R), ;
в) вне сферы (r>R), .
Принцип суперпозиции электрических полей, согласно которому напряженность результирующего поля, созданного двумя (и более) точечными зарядами, равна векторной (геометрической) сумме напряженностей складываемых полей: = 1 + 2 +...+ n.
В случае двух электрических полей с напряженностями 1 и 2 модуль вектора напряженности , где a — угол между векторами 1 и 2.
Напряженность поля, создаваемого бесконечно длинной равномерно заряженной нитью (или цилиндром) нарасстоянии r от ее оси, , где — линейная плотность заряда.
Напряженность поля, создаваемого бесконечной равномерно заряженной плоскостью, , где — поверхностная плотность заряда.
Напряженность поля, создаваемого двумя параллельными бесконечными равномерно и разноименно заряженными плоскостями, с одинаковой по модулю поверхностной плотностью заряда σ (поле плоского конденсатора)
.
Приведенная формула справедлива для вычисления напряженности поля между пластинами плоского конденсатора (в средней части его) только в том случае, если расстояние между пластинами много меньше линейных размеров пластин конденсатора.
Потенциал электрического поля есть величина, равная отношению потенциальной энергии точечного положительного заряда, помещенного в данную точку поля, к величине заряда: j=WП/ q, или потенциал электрического поля есть величина, равная отношению работы сил поля по перемещению точечного положительного заряда из данной точки поля в бесконечность к этому заряду: j= A/q.
Потенциал электрического поля в бесконечности условно принят равным нулю.
Отметим, что при перемещении заряда в электрическом поле работа Aв.с внешних сил равна по модулю работе Aс.п сил поля и противоположна ей по знаку: Aв.с= – Aс.п.
Потенциал электрического поля, создаваемый точечным зарядом q0 на расстоянии r от заряда: .
|
|
Потенциал электрического поля, создаваемого металлической, несущей заряд q сферой радиусом R, на расстоянии r от центра сферы:
внутри сферы (r < R): ;
на поверхности сферы (r = R): ;
вне сферы (r>R): .
Во всех приведенных для потенциала заряженной сферы формулах e –диэлектрическая проницаемость однородного безграничного диэлектрика, окружающего сферу.
Потенциал электрического поля, созданного системой п точечных зарядов, в данной точке в соответствии с принципом суперпозиции электрических полей равен алгебраическойсуммепотенциалов j 1, j 2,..., j n, создаваемых отдельными точечными зарядами q1, q2,..., qn: .
Энергия W взаимодействия системы точечных зарядов q1, q2,..., qn определяется работой, которую эта система зарядов может совершить при удаленииих относительно друг друга в бесконечность, и выражается формулой: , где j i — потенциал поля, создаваемого всеми n – 1 зарядами (за исключением 1-го) в точке, где расположен заряд qi.
Потенциал связан с напряженностью электрического поля соотношением:
= –gradj.
В случае электрического поля, обладающего сферической симметрией, эта связь выражается формулой: , или в скалярной форме: , а в случае однородного поля, т. е. поля, напряженность которого в каждой точке его одинакова как по модулю, так и по направлению, E=(j 1 –j 2,)/d, где j 1 и j 2 — потенциалы точек двух эквипотенциальных поверхностей; d — расстояние между этими поверхностями вдоль электрической силовой линии.
Работа, совершаемая электрическим полем при перемещении точечного заряда q из одной точки поля, имеющей потенциал j 1, в другую, имеющую потенциал j 2, A=q(j 1 —j 2), или , где El — проекция вектора напряженности на направление перемещения; dl — перемещение.
В случае однородного поля последняя формула принимает вид: A=qElcosa, где l — перемещение; a — угол между направлениями вектора и перемещения .
Электроемкость:
а) уединенного проводника
,
где j – потенциал проводника (при условии, что в бесконечности потенциал проводника равен нулю);
б) плоского конденсатора
|
|
, или ,
где U – разность потенциалов пластин конденсатора;
S – площадь пластины (одной) конденсатора;
d – расстояние между пластинами;
в) уединенной проводящей сферы (шара) радиуса R
.
Электроемкость батареи конденсаторов:
а) при последовательном соединении
,
б) при параллельном соединении:
С = С 1 + С 2 + …….+ Сn,
где n – число конденсаторов в батарее.
Энергия заряженного уединенного проводника
.
Энергия заряженного конденсатора
.
Объемная плотность энергии электрического поля
.
Сила тока: ; для постоянного тока: , где dq, q – заряд, прошедший через поперечное сечение проводника за время dt, или t.
Плотность тока
,
где S – площадь поперечного сечения проводника, перпендикулярного току.
Связь плотности тока со средней скоростью направленного движения заряженных частиц
,
где q – заряд частицы; n – концентрация заряженных частиц.
Закон Ома:
а) для однородного участка цепи, не содержащего ЭДС
,
где – разность потенциалов (напряжение) на концах однородного участка цепи; R – сопротивление участка;
б) для участка цепи, содержащего ЭДС
,
где e – ЭДС источника тока на данном участке; R – полное сопротивление участка (сумма внешних и внутренних сопротивлений);
в) для замкнутой (полной) цепи
,
где R – внешнее сопротивление цепи;
r – внутреннее сопротивление источника тока с ЭДС e;
г) в дифференциальной форме
,
где j – плотность тока;
g – удельная проводимость;
Е – напряженность электрического поля.
Сопротивление R и электрическая проводимость s однородного проводника длиной l и площадью поперечного сечения S:
; ,
где r – удельное сопротивление проводника;
– удельная электрическая проводимость проводника.
Сопротивление проводника с переменным сечением вычисляется путем интегрирования выражения
.
Общее сопротивление системы проводников:
а) – при последовательном соединении;
б) – при параллельном соединении,
где Ri – сопротивление i -го проводника.
Законы Кирхгофа:
а) первый закон: ,
где – алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле;
б) второй закон: ,
где – алгебраическая сумма произведений силы тока на соответствующее сопротивление участка цепи;
– алгебраическая сумма ЭДС, входящих в рассматриваемый замкнутый контур.
Работа тока:
; ; .
Мощность тока: ; ; .
Закон Джоуля-Ленца (тепловое действие тока в проводнике сопротивлением R за время прохождения тока t)
.
Полная мощность, выделяющаяся в замкнутой цепи
,
где e – ЭДС источника тока.
Закон Био-Савара-Лапласа для элемента проводника с током
, или ,
где m – магнитная проницаемость изотропной среды;
m 0 – магнитная постоянная (m 0 = 4 p ×10-7 Гн/м);
– радиус-вектор, направленный от элемента проводника к точке, в которой определяется магнитная индукция поля;
α – угол между радиусом-вектором и направлением тока в элементе провода.
Магнитная индукция поля, созданного:
а) бесконечно длинным прямым проводником с током
,
где r 0 – расстояние от оси провода до точки, в которой определяется магнитная индукция;
б) в центре кругового витка с током:
,
где R – радиус витка;
в) отрезком проводника с током:
.
Обозначения ясны из рисунка.
|
|
|
|
г) бесконечно длинным соленоидом на его оси (внутри соленоида)
,
где n – отношение числа витков соленоида к его длине.
Связь магнитной индукции с напряженностью магнитного поля
.
|
|
Сила, действующая на прямой провод с током в однородном магнитном поле, называется силой Ампера:
, или ,
где l – длина провода;
α – угол между направлением тока в проводе и вектором магнитной индукции .
Если поле неоднородно и провод не является прямым, то:
где – элемент провода с током I.
Магнитный момент плоского контура с током I:
,
где – единичный вектор нормали к плоскости контура, направление которой определяется в соответствии с правилом буравчика;
S – площадь контура.
Механический (вращательный) момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле
, или ,
где α – угол между векторами и .
Сила Лоренца
, или ,
где – скорость заряженной частицы; α – угол между векторами и .
Если заряженная частица находится одновременно в электрическом и магнитном полях, то под силой Лоренца понимают выражение:
.
Магнитный поток:
а) в случае однородного магнитного поля и плоской поверхности
, или ,
где S – площадь контура; α – угол между нормалью к плоскости контура и вектором магнитной индукции ;
б) в случае неоднородного поля и произвольной поверхности:
,
(интегрирование ведется по всей поверхности).
Потокосцепление (полный поток)
.
Эта формула верна для соленоида и тороида с равномерной намоткой плотно прилегающих друг к другу N витков.
Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле
.
Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея)
.
ЭДС самоиндукции
.
Индуктивность контура
.
Индуктивность соленоида, имеющего N витков
, или ,
где – отношение числа витков соленоида к его длине; – объем соленоида.
Разность потенциалов на концах провода длиной l, движущегося со скоростью в магнитном поле
,
где α - угол между векторами и .
Заряд, протекающий по замкнутому контуру при изменении магнитного потока ΔΦ, пронизывающего этот контур
, или ,
где R – сопротивление контура.
Мгновенное значение силы тока в цепи, обладающей сопротивлением R и индуктивностью L:
а) при замыкании цепи
,
где – сила тока в цепи при t = 0;
t – время, прошедшее после замыкания цепи.
б) при размыкании цепи
,
где t – время, прошедшее с момента размыкания цепи.
Энергия магнитного поля
.
Объемная плотность энергии магнитного поля
,
где B – магнитная индукция;
H – напряженность магнитного поля;
V – объем магнитного поля.
1.2. Примеры решения задач к разделу «Электричество и магнетизм»
Пример № 1. Два одинаковых соприкасающихся шарика подвешены на нитях длиной по 100 см. После сообщения шарикам общего заряда 5 10-7 Кл они разошлись на 100 см друг от друга. Определить массу каждого шарика.
Дано:
l =100см = 1м
q =5 10-7 Kл
r = 100 cм = 0,1м
m-?