Выполняя конечно элементный анализ, необходимо интегрировать выражение (4.60). Рассмотрим ниже процедуру интегрирования для девиаторного компонента напряжений. Процедура для объемного компонента будет аналогичной. Для девиаторной части запишем:
, (4.69)
где S – девиаторные напряжения;
S∞ – финальные девиаторные напряжения, равные:
, (4.70)
Si – член ряда девиаторных напряжений, равный:
. (4.71)
Отметим также, что:
, (4.72)
где Δt = tn+1 - tn.
Заметим, что первый компонент (4.72) есть не что иное, как .
Применим ко второму члену схему численного интегрирования по центральной точке и получим:
, (4.73)
где Δe = en+1 - en.
Аналогичным образом для объемного компонента напряжений P имеем:
. (4.74)