Уравнение Бернулли для установившегося движения невязкой несжимаемой жидкости в форме давлений имеет вид:
r × g × z + р + r × a × = const, (21.1, а)
где r × g × z – гравитационное давление;
р – статическое давление;
r × – динамическое давление.
Для двух произвольных сечений 1-1 и 2-2 уравнение имеет вид:
r × g × z1 + р1 + r × a1 × = r × g × z2 + р2 + r × a2 × = const. (21.1, б)
Уравнение Бернулли для установившегося движения невязкой несжимаемой жидкости в форме напоров имеет вид:
z + + a × = Н = const, (21.2, а)
где z – удельная потенциальная энергия положения;
– удельная потенциальная энергия давления;
a × – удельная кинетическая энергия (динамический напор для потока);
Н – полная удельная энергия потока.
Таким образом, полная удельная энергия потока есть сумма удельной потенциальной энергии и удельной кинетической энергии a × .
Для двух произвольных сечений 1-1 и 2-2 уравнение имеет вид:
z1 + + a1 × = z2 + + a2 × = Н = const. (21.2, б)
С энергетической точки зрения уравнение Бернулли можно сформулировать так:
|
|
при установившемся движении невязкой несжимаемой жидкости вдоль потока сумма удельных энергий – потенциальной (положения и давления) и кинетической – есть величина постоянная.
Все члены уравнения Бернулли имеют линейную размерность и их можно интерпретировать как высоты:
z – геометрическая высота, то есть высота положения рассматриваемой точки пространства с жидкостью (центра тяжести сечения) над горизонтальной плоскостью сравнения x0y;
Если в уравнении Бернулли:
· р – абсолютное (полное) давление, то величина = – высота давления;
· р – избыточное (манометрическое) давление, то величина = называется пьезометрической высотой;
a × – скоростная (или динамическая) высота.
Н = – полная высота в данном сечении потока.
Таким образом, геометрический смысл уравнения Бернулли можно сформулировать так:
при установившемся движении невязкой несжимаемой жидкости вдоль потока сумма высот – положения, давления ( или пьезометрической) и скоростной – есть величина постоянная.
В потоке скорости в разных точках поперечного сечения различны, а скоростной напор, определяемый средней скоростью v, дополнен коэффициентом кинетической энергии (или коэффициентом Кориолиса) a. Величина этого коэффициента отражает степень неравномерности распределения с коростей по сечению потока. Коэффициент равен отношению истинной кинетической энергии массы жидкости, протекающей через живое сечение, к кинетической энергии, вычисленной в предположении, что во всех точках живого сечения местные скорости равны средней скорости.
|
|
Обычно при прямолинейном турбулентном движении в трубах a = 1,03…1,1. Обычно при расчётах при турбулентном течении в трубах принимают коэффициент Кориолиса a равным 1,1 или 1. При прямолинейном ламинарном движении в трубах a = 2.
При движении реальной (вязкой) жидкости часть механической энергии теряется (переходит в тепловую).
Уравнение Бернулли для установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости между двумя сечениями имеет вид:
· в форме давлений
r × g × z1 + р1 + r × a1 × = r × g × z2 + р2 + r × a2 × + D р, (21.3)
где D р – потери давления на участке между рассматриваемыми сечениями;
· в форме напоров
z1 + + a 1 × = z2 + + a 2 × + D hпот, (21.4)
zi + + a i × + D = Н = const.
где D hпот – потери напора на участке между рассматриваемыми сечениями.
Для потока жидкости сумма удельной потенциальной и удельной кинетической энергии
Н = (21.5)
называется гидродинамическим (или полным) напором.
При движении вязкой жидкости линия удельной энергии (напорная линия) не горизонтальна, как при движении невязкой жидкости, а представляет собой наклонную линию, так как удельная энергия потока (гидродинамический напор) Е = Н = при движении вязкой жидкости уменьшается в направлении движения.
Энергетический смысл уравнения Бернулли для потока вязкой жидкости:
удельная энергия потока в предыдущем сечении всегда больше чем в последующем на величину потерь удельной энергии.
Геометрический смысл уравнения Бернулли для потока вязкой жидкости:
полная высота в предыдущем сечении всегда больше чем в последующем на высоту потерь D hпот.
Гидравлическим уклоном i называется отношение потерь напора D hпот к длине участка l, на котором эти потери происходят:
i = = > 0. (21.6, а)
Так как напор уменьшается вдоль движения, то гидравлический уклон всегда положителен.
Удельная потенциальная энергия (пьезометрический напор) в направлении движения может, и уменьшатся, и увеличиваться, в зависимости от конкретных условий.
Пьезометрическим уклоном iп называется отнесённое к единице длины изменение пьезометрического напора или изменение отметок пьезометрической линии.
Для двух сечений имеем
iп = . (21.7, б)
Пьезометрический уклон может быть положительным, отрицательным и равным нулю. Пьезометрический уклон считается положительным, если по течению пьезометрическая линия понижается.