Изучим движение тела, брошенного с начальной скоростью V0 под углом α к горизонту, рассматривая его как материальную точку массы т. При этом сопротивлением воздуха пренебрежём, а поле тяжести будем считать однородным (Р=const), полагая, что дальность полёта и высота траектории малы по сравнению с радиусом Земли.
Поместим начало координат О в начальном положении точки. Направим ось Оy вертикально вверх; горизонтальную ось Ox расположим в плоскости, проходящей через Оy и вектор V0, а ось Oz проведём перпендикулярно первым двум осям (рис.3). Тогда угол между вектором V0 и осью Ox будет равен α.
Изобразим движущуюся точку М где-нибудь на траектории. На точку действует одна только сила тяжести , проекции которой на оси координат равны: Px=0, Py=-P=-mg, Pz=0.
Подставляя эти величины в дифференциальные уравнения и замечая, что и т.д. мы после сокращения на m получим:
Умножая обе части этих уравнений на dt и интегрируя, находим:
Vx=C1, Vy=-gt+C2, Vz=c3.
Начальные условия в нашей задаче имеют вид:
при t=0, x=0, y=0, z=0,
|
|
Vx=V0Cosα, Vy=V0Sinα, Vz=0.
Удовлетворяя начальным условиям, будем иметь:
C1=V0Cosα, C2=V0Sinα, C3=0.
Подставляя эти значения С1, С2 и С3 в найденное выше решение и заменяя Vx, Vy, Vz на придём к уравнениям:
.
Интегрируя эти уравнения, получим:
.
Подстановка начальных данных даёт С4=С5=С6=0, и мы окончательно находим уравнения движения точки М в виде:
(1)
Из последнего уравнения следует, что движение происходит в плоскости Оxy
Имея уравнение движения точки, можно методами кинематики определить все характеристики данного движения.
1. Траектория точки. Исключая из первых двух уравнений (1) время t, получим уравнение траектории точки:
(2)
Это - уравнение параболы с осью, параллельной оси Оy. Таким образом, брошенная под углом к горизонту тяжёлая точка движется в безвоздушном пространстве по параболе (Галилей).
2. Горизонтальная дальность. Определим горизонтальную дальность, т.е. измеренное вдоль оси Оx расстояние ОС=Х. Полагая в равенстве (2) y=0, найдём точки пересечения траектории с осью Ох. Из уравнения:
получаем
Первое решение дает точку О, второе точку С. Следовательно, Х=Х2 и окончательно
. (3)
Из формулы (3) видно, что такая же горизонтальная дальность X будет получена при угле β, для которого 2β=180˚-2α, т. е. если угол β=90-α. Следовательно, при данной начальной скорости V0 в одну и ту же точку С можно попасть двумя траекториями: настильной (α<45˚) и навесной (β= 90-α > 45˚).
При заданной начальной скорости V0 наибольшая горизонтальная дальность в безвоздушном пространстве получается, когда sin2α=1, т. е. при угле α=45˚.
3. Высота траектории. Если положить в уравнении (2)
|
|
, то найдется высота траектории Н:
. (4)
4. Время полета. Из первого уравнения системы (1) следует, что полное время полета Т определяется равенством x=V0Tcos α. Заменяя здесь Х его значением, получим
.
При угле наибольшей дальности α=45˚ все найденные величины равны:
Полученные результаты практически вполне приложимы для ориентировочного определения характеристик полета снарядов (ракет), имеющих дальности порядка 200…600 км, так как при этих дальностях (и при α~45˚) снаряд основную часть своего пути проходит в стратосфере, где сопротивлением воздуха можно пренебречь. При меньших дальностях на результат будет сильно влиять сопротивление воздуха, а при дальностях свыше 600 км силу тяжести уже нельзя считать постоянной.