Пусть на точку М, движущуюся по оси x, кроме силы , пропорциональной расстоянию x, и силы сопротивления среды , пропорциональной скорости, действует еще и периодически изменяющаяся сила (рис. 9.5), проекция которой на ось x равна
Q |
О |
М |
x |
F |
R |
v |
Рис. 9.5 |
Силу называют возмущающей силой, а колебания, происходящие под действием этой силы, называют вынужденными. Величина р в равенстве (9.20) является частотой возмущающей силы.
Дифференциальное уравнение движения точки М имеет вид
. (9.21)
Разделив обе части этого уравнения на m и обозначив , приведем уравнение (9.21) к виду
. (9.22)
Это есть линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами и с правой частью отличной от нуля. Общее решение этого уравнения можно представить в виде
,
где x1 – общее решение уравнения (9.22), но без правой части, то есть при b< k это решение имеет вид (9.17), а x2 – какое-либо частное решение данного уравнения. Решение x2 ищут в виде
.
Тогда, общее решение дифференциального уравнения, дающего закон движения материальной точки при наличии возмущающей силы, будет иметь вид
|
|
, (9.23)
где а и a являются постоянными интегрирования и определяются по начальным условиям, а значения А и b определяются по формулам
(9.24)
Из анализа уравнений (9.24) следует, что наибольшего значения амплитуда вынужденных колебаний достигает при p=k, то есть в том случае, когда частота вынужденных колебаний равна частоте свободных колебаний точки, совершаемых под действием только восстанавливающей силы. Этот случай совпадения частот вынужденных и свободных колебаний носит названия резонанса. Явление резонанса характерно тем, что в этом случае амплитуда колебаний точки достигает значения, близкого к максимальному.
Вынужденные колебания обладают следующими важными свойствами, отличающими их от собственных колебаний точки:
1. амплитуда вынужденных колебаний от начальных условий не зависит;
2. вынужденные колебания при наличии сопротивления не затухают;
3. частота вынужденных колебаний равна частоте возмущающей силы и от характеристик колеблющейся системы не зависит, то есть возмущающая сила «навязывает» системе свою частоту колебаний;
4. даже при малой возмущающей силе можно получить интенсивные вынужденные колебания, если сопротивление мало, а частота p близка к k (резонанс);
5. даже при больших значениях возмущающей силы вынужденные колебания можно сделать сколь угодно малыми, если частота p будет много меньше k.
Список рекомендуемой литературы:
1. Воронков И.М. Курс теоретической механики. Изд-во «Наука», М., 1965.
2. Краткий курс теоретической механики. Тарг С.М., Главная редакция физико-математической литературы изд-ва «Наука», 1970.
|
|
3. Чернилевский Д.В., Лаврова Е.В., Романов В.А. Техническая механика. – М.: Наука. Главная редакция физико-математической литературы, 1982.