Рассмотрим следующие методы измерения температуры: объемный, манометрический, терморезисторный (метод термосопротивлений), термоэлектрический и пирометрический.
1. Объемный метод [14], [15]
Объемный метод измерения температуры основан на тепловом расширении (изменении объема) различных тел. По этому принципу строятся дилатометрические, биметаллические и жидкостные термометры.
Дилатометрический термометр (рис. 7.1) состоит из патрона 1 и штока 2, изготовленных из материалов с различными коэффициентами линейного расширения и .
Для повышения чувствительности необходимо применять материалы, у которых и возможно больше отличаются друг от друга, в то же время коэффициент линейного расширения материала штока следует выбирать близким к нулю для уменьшения теплового запаздывания, обусловленного тем, что шток прогревается медленнее, чем патрон (патрон непосредственно соприкасается со средой, температура которой измеряется, а шток отделен от нее воздушной прослойкой). Исходя из этого шток целесообразно изготовлять из сплава типа инвар ( =l*10-6), a патрон — из материала с большим , например из дуралюмина ( = 23-10~6).
|
|
Ввиду малости перемещения штока (десятые доли мм) дилатометрический термометр содержит передаточно-множительный механизм, увеличивающий перемещение штока до величины, удобной для отсчета.
Биметаллические термометры (рис. 7.2) так же, как и дилатометрические, основаны на тепловом расширении твердых тел и отличаются лишь способом соединения компонент Теплочувствительный элемент представляет собой биметаллическую пластину, состоящую из двух сваренных или сплавленных (реже спаянных) по всей длине пластин с различными коэффициентами линейного расширения и . При нагревании биметаллическая пластина изгибается таким образом, что ее выпуклость образуется со стороны материала с большим .
Угол изгиба биметаллической пластины определяется формулой [15] ,
где l — длина биметаллической пластины;
h — суммарная толщина биметаллической пластины;
— величина изменения температуры.
Линейное перемещение прямой консольно закрепленной пластины
,
где - чувствительность.
В авиационных приборах применяют биметаллические пластины, состоящие из стали ( = 19 • 10-6) и инвара ( =1 • 10-6).
По сравнению с дилатометрическим элементом биметаллический элемент дает большее перемещение при меньших габаритах, что позволяет уменьшить передаточное отношение механизма.
При выполнении биметаллического чувствительного элемента в виде спиральной или винтовой пластины (см. рис. 7.2,6, в), один конец которой закреплен неподвижно, а другой — связан с выходной осью, можно получить большой угол поворота выходной оси (до 360°), что позволяет поместить указывающую стрелку непосредственно на эту ось и исключить из конструкции термометра передаточно-множительный механизм.
|
|
Биметаллические термометры подобного рода применяются для измерения температуры окружающей среды (см. рис. 7.2, г).
Жидкостные термометры действуют на основе теплового изменения объема жидкостей.
Схемы двух вариантов жидкостных термометров показаны на рис. 7.3.
Жидкостный термометр (см. рис. 7.3, а) состоит из цилиндрического баллона 1, внутрь которого впаян сильфон 2. Свободный конец сильфона связан со штоком 3, выпущенным наружу баллона, а пространство между стенками сильфона и баллона заполнено жидкостью. Баллон помещается в среду, температура
которой измеряется. Объем жидкости зависит от температуры следующим образом:
,
где - начальный объем жидкости при 00С,
- коэффициент объемного расширения жидкости,
- температура в 0С.
Значения для некоторых жидкостей приведены в таблице 7.1.
Линейное перемещение конца штока при нагревании элемента от 00С до температуры С определяется выражением
,
где F- эффективная площадь сильфона.
Увеличение жесткости сильфона приводит к увеличению давления внутри системы, что, однако, не влияет на величину s рабочего хода. Вследствие практической несжимаемости жидкости величина s определяется приращением объема жидкости и эффективной площадью сильфона. В то же время увеличение жесткости сильфона позволяет повысить верхний предел измерения, так как температура кипения жидкости увеличивается с увеличением давления.
Жидкостный термометр дистанционного типа (см. рис. 7.3, б) состоит из заполненного жидкостью баллона, погруженного в среду, температура которой измеряется, и соединенного капиллярной трубкой с упругим чувствительным элементом (сильфоном, манометрической коробкой или трубчатой пружиной), перемещение которого через передаточно-множительный механизм передается на указывающую стрелку. Показания дистанционного жидкостного термометра подвержены влиянию температуры воздуха, окружающего соединительную трубку и указатель. Погрешность пропорциональна объему соединительной трубки и упругого чувствительного элемента.
2. Манометрический метод [3], [12]
Манометрический метод измерения температуры основан на тепловом изменении давления газа (пара) внутри замкнутого объема. По этому методу действуют газовые и парожидкостные термометры.
Схемы газовых термометров подобны схемам жидкостных термометров. Различие состоит в том, что внутренняя полость теплочувствительного элемента заполняется вместо жидкости инертным газом.
Вследствие сжимаемости газа действие газового термометра принципиально отличается от действия жидкостного термометра: газовый термометр работает не на принципе расширения рабочего тела, а на принципе изменения его давления. В жидкостном термометре рабочий ход сильфона благодаря практической несжимаемости жидкости определяется тепловым приращением объема жидкости и эффективной площадью сильфона и не зависит от жесткости сильфона, в то время как давление жидкости пропорционально жесткости сильфона. В газовом термометре, наоборот, давление газа почти не зависит от жесткости сильфона (если пренебречь изменением его объема по сравнению с начальным объемом всей системы), а рабочий ход сильфона обратно пропорционален его жесткости.
В газовом термометре, построенном по схеме рис. 73, а, абсолютное давление газа (при условии постоянства его объема) равно
,
где - термический коэффициент давления,
р0 – начальное давление внутри баллона при .
|
|
Перемещение центра сильфона
,
где сж – коэффициент линейной жесткости сильфона,
р2 – давление окружающей среды.
В газовом термометре, построенном по схеме, представленной на рис. 7.3, б, возникают погрешности при изменении давления и температуры окружающего воздуха. Для исключения влияния давления окружающей среды можно применить вместо дифференциального манометра манометр абсолютного давления; для уменьшения влияния температуры окружающей среды объемы соединительной трубки и упругого чувствительного элемента должны быть как можно меньшими.
Принципиальная схема парожидкостного термометра также соответствует схеме жидкостного термометра (см. рис. 7.3), но заполняется система специальной жидкостью, которая при нормальном давлении закипает при низкой температуре. К числу таких жидкостей, получивших название низкокипящих, относятся, например, метилхлорид (СН3С1), закипающий при —24° С (при р = 760 мм рт. ст.) и ацетон (С3Н6О), закипающий при + 56° С (при р = 760 мм рт. ст.).
При нагревании баллона до некоторой температуры абсолютное, давление в системе возрастает до определенной величины р1, при которой часть жидкости переходит в пар и устанавливается равновесие, при котором дальнейшее испарение жидкости прекращается. С уменьшением температуры часть пара конденсируется, т. е. переходит в жидкое состояние, и давление в системе уменьшается.
Давление p1 однозначно зависит от ; вид функциональной зависимости определяется только составом жидкости и не связан с формой и геометрическими размерами баллона и упругого чувствительного элемента.
В табл. 7.2 приведены характеристики некоторых низкокипящих жидкостей.
Нижний предел измерения ограничен температурой, при которой весь пар переходит в жидкость и зависит от начального давления, при котором заполняется система. Верхний предел измерения ограничен критической температурой, выше которой давление резко возрастает и нарушается функциональная связь между р и .
3. Терморезисторный метод (метод термосопротивлений) [4], [9]
|
|
Терморезисторный метод измерения температуры основан на тепловом изменении электрического сопротивления проводников или полупроводников.
Верхний предел измеряемых температур зависит от материала терморезистора. Применяются терморезисторы медные (до + 180° С), никелевые (до +300°С) платиновые (до +1250° С) и полупроводниковые (до + 180° С).
Подробнее приборы и датчики температуры, основанные на терморезисторном методе, рассматриваются в § 7.4.
4. Термоэлектрический метод [4], [7]
Термоэлектрический метод измерения температуры основан на возникновении контактного потенциала между двумя контактирующими между собой разнородными проводниками (или полупроводниками) при разности температур свободных и рабочего концов этих проводников.
Верхний предел измеряемых температур, определяемый главным образом теплостойкостью термоэлектродов, достигает для хромель-копелевых термопар +800° С, платино-платинородиевых + 1600° С, вольфрам-молибденовых до 2400° С и т. д.
Подробнее приборы и датчики температуры, основанные на термоэлектрическом методе, рассматриваются в § 7.5.
5. Оптический метод [6]
Оптический метод измерения температуры основан на зависимости энергии, излучаемой нагретым телом, от его температуры. Яркость излучения оценивается визуально с помощью оптических устройств или преобразуется в электрический сигнал с помощью чувствительных фотоэлектрических элементов. Построенные по этому методу приборы называют пирометрами излучения. Различают пирометры полного излучения (радиационные), пирометры частичного излучения (яркостные) и пирометры цветовые (спектрального соотношения).
На летательных аппаратах нашли преобладающее применение терморезисторные датчики температуры (термосопротивления) и термоэлектрические датчики (термопары) благодаря своей простоте, стабильности характеристик и возможности преобразования температуры непосредственно в электрическую величину '.
Терморезисторы и термопары используются как в качестве воспринимающих устройств систем автоматического регулирования и управления, так и в качестве датчиков электрических дистанционных термометров.