Студопедия
МОТОСАФАРИ и МОТОТУРЫ АФРИКА !!!


Авиадвигателестроения Административное право Административное право Беларусии Алгебра Архитектура Безопасность жизнедеятельности Введение в профессию «психолог» Введение в экономику культуры Высшая математика Геология Геоморфология Гидрология и гидрометрии Гидросистемы и гидромашины История Украины Культурология Культурология Логика Маркетинг Машиностроение Медицинская психология Менеджмент Металлы и сварка Методы и средства измерений электрических величин Мировая экономика Начертательная геометрия Основы экономической теории Охрана труда Пожарная тактика Процессы и структуры мышления Профессиональная психология Психология Психология менеджмента Современные фундаментальные и прикладные исследования в приборостроении Социальная психология Социально-философская проблематика Социология Статистика Теоретические основы информатики Теория автоматического регулирования Теория вероятности Транспортное право Туроператор Уголовное право Уголовный процесс Управление современным производством Физика Физические явления Философия Холодильные установки Экология Экономика История экономики Основы экономики Экономика предприятия Экономическая история Экономическая теория Экономический анализ Развитие экономики ЕС Чрезвычайные ситуации ВКонтакте Одноклассники Мой Мир Фейсбук LiveJournal Instagram

Уравнение Ландау-Лифшица




Основой для микроскопического (микромагнитного) описания движения магнитных моментов в ДГ является уравнение Ландау-Лифшица:

Где n - гиромагнитное отношение. Первый член – вектор, перпендикулярный векторам J и H(рис. 2)., второе слагаемое описывает движение в направлении тормозящей силы. Коэффициент a задает величину затухания и измеряется в герцах.

Если нет затухания уравнение перепишется:

Оно описывает прецессию намагниченности вокруг поля H (рис. 27 б). Если затухание присутствует, то J будет прецессировать вокруг H, постепенно приближаясь к нему (рис. 8 а).

Рассмотрим доменную границу в одноосном кристалле (рис. 6). Приложим магнитное поле, параллельно ОЛН. Согласно уравнению Ландау-Лифшица вектор m начинает прецессию вокруг поля H(рис. 1), создавая при этом поле рассеяния, Hm перпендикулярное , поверхности ДГ.

Исходя из модели Блоха: и небольшого постоянного значения Hm (угол y - постоянный), что означает стационарное движение доменной границы Ландау и Лифшиц получили: или , где подвижность

При приложении импульса магнитного поля в форме ступеньки угол y постепенно достигает максимального значения, а после окончания действия поля, вектор m не сразу возвращается в равновесное состояние (в плоскости стенки).

Такую инерционность стенки в уравнениях движения с ускорением можно связать с массой Деринга: .

Скорость при стационарном движении пропорциональна углу y. Этот угол может меняться в ограниченных пределах, поэтому предельная скорость ДГ имеет ограничение. Предельная скорость Уокера такая скорость достигается в магнитном поле величиной





Дата добавления: 2015-05-14; просмотров: 601; Опубликованный материал нарушает авторские права? | Защита персональных данных | ЗАКАЗАТЬ РАБОТУ


Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском:

Лучшие изречения: При сдаче лабораторной работы, студент делает вид, что все знает; преподаватель делает вид, что верит ему. 9429 - | 7321 - или читать все...

Читайте также:

 

35.170.81.210 © studopedia.ru Не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования. Есть нарушение авторского права? Напишите нам | Обратная связь.


Генерация страницы за: 0.002 сек.