Предположим, что в рассмотренной системе парциальный части различны, т.е. k1 ≠ k2. Если в произвольный момент времени первое тело смещено из своего положения равновесия
на x1, а второе - на х2; из его положения равновесия, а скорости тел при этом равны и
то на первое тело действуют силы упругости собственной пружины –k1x1, упругости пружины связи – k0 (х1 – х2), вязкого трения. На второе тело действуют силы
упругости собственной пружины –k2x2, упругости пружины связи– k0 (х2 – х1), вязкого трения. По второму закону динамики:
Разделив обе части уравнений на массу и вводя обозначение получим
исходные дифференциальные уравнения:
По аналогии с предыдущим случаем закон движения для первого тела будем искать в виде:
Подставив значение смещения первого тела, первой и второй производных от него в первое из исходных дифференциальных уравнении, получим:
где:
При записанных законах движения тел законы изменения их скоростей имеют вид:
|
|
Для начального момента времени t = t0 = 0 значения смещений тел и их скоростей равны:
Значения амплитуд составляющих колебаний и начальных фаз получить проще, если начальные условия записать в виде:
Легко видеть, что из начальных условий значения амплитуд составляющих а, b, а также значения начальных фаз колебаний равны:
Получим законы движения для некоторых частных случаев.
а). Первое тело системы отводится от своего положения равновесия на А, а второе -на С2А от его положения равновесия в ту же сторону, что и первое тело. Оба тела затем без толчка отпускаются. Значения начальных смещений и скоростей равны: x10 = А, x20 = С2А, v10 = v20=0.
Из выражения (413) видно, что амплитуда первой составляющей равна нулю, поэтому оба тела будут совершать затухающие колебания с одинаковой частотой ω2. Амплитуда b из (414) равна:
а начальная фаза определяется из соотношения
Следовательно, оба тела совершают затухающие колебания по сходным законам с одинаковой частотой, совпадающей с одной из главных:
б). Первое тело отводится от своего положения равновесия на А, а второе – на в ту же сторону, что и первое. Тела без толчка отпускаются. Начальные смещения и скорости равны:
Из (414) получаем, что в этом случае амплитуда уже второй составляющей равна нулю, поэтому оба тела совершают колебания с одинаковой частотой
Из (413) и (415) находим значения амплитуды колебаний а и начальной фазы
|
|
С учётом этого законы движения тел принимают вид:
Как видно, и в этом случае тела колеблются по сходным законам с одинаковой частотой, совпадающей с другой из главных.
в). Оба тела отводятся от их положений равновесия на одинаковое расстояние А в одну сторону, а затем без толчка отпускаются. Начальные смещения тел и скорости равны:
Из начальных условий (413), (414), (415) и (416) находим значения амплитуд составляющих и начальные фазы:
Окончательно законы движения тел принимают форму:
Колебания каждого из тел системы в этом случае представляет собой суперпозицию двух затухающих колебаний, происходящих с одной из главных частот колебаний системы.