При тепловом равновесии отношение населенностей определяется законом Больцмана (населенности уровней для макроскопического ансамбля спинов обозначены и .)
(1.30)
(Верхний индекс здесь означает равновесные условия.) В (1.30) учтено, что обычно всегда выполняется условие . Тогда
(1.31)
где введено суммарное число частиц . Из-за ненулевой разности населенностей (1.31) возникает макроскопическая намагниченность вдоль оси Z
(1.32)
Отсюда , где введена магнитная восприимчивость спиновой системы
.
Для произвольного спина S нетрудно показать таким способом, что
(1.33)