Наряду с рассмотренными изопроцессами, протекающими в газах, важную роль играет адиабатический процесс, т.е. процесс, происходящий в газе без теплообмена с окружающей средой. Такой процесс можно осуществить, например, в теплоизолированном сосуде (сосуд Дьюара), при очень быстром процессе, когда газ не успевает обменяться теплом с окружающими телами. Для адиабатного процесса первое начало имеет вид:
(9.13)
Для одного моля из (9.8) , а . Подставив эти выражения в (9.13) и разделить все равенство на , получим соотношение
(9.14)
Полагая теплоемкость в рассматриваемом интервале температур постоянной, (9.14) перепишем в виде:
, откуда и после потенциирования:
(9.15)
Так как , то и вместо (9.15) имеем:
(9.16)
Это есть уравнение адиабатического процесса. Комбинируя это выражение с уравнением состояния , можно получить другие формы уравнения адиабатического процесса:
(9.17)
(9.18).
Уравнения (9.16) - (9.18) называют также уравнением Пуассона, а - показателем Пуассона.
Найдем работу расширения газа при адиабатическом процессе.
Из (9.15) находим:
и (9.19)
Используя уравнения состояния и уравнение Пуассона, можно получить и другие формулы:
(9.20)
Лекция 13 | Обратимые и необратимые процессы, циклы. Тепловые двигатели и холодильные машины. Цикл Карно и его КПД. |
Второе начало термодинамики, необратимый цикл Карно. |