Теорема Гаусса для диэлектриков

Электрическое смещение

Влияние диэлектрика на электрическое поле сводится к действию поляризационных зарядов. К диэлектрикам также можно применить формулу (13.4), добавив к свободным зарядам Q поляризационные q’:

(15.10)

Подставив сюда значение q’ из (15.8), получим

Введем новый вектор

(15.11)

который называют вектором электрического смещения или электростатической индукции. Тогда

(15.12)

Это и есть теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике. Как видно, поток вектора через замкнутую поверхность определяется только свободными зарядами.

Вектор не является силовой характеристикой поля. Это есть вспомогательная величина, с помощью которой определяется , этим и оправдывается введение вектора . Он связан простым соотношением с . Т.к. , то из (15.11) находим

(15.13)

Сегнетоэлектрики

Существует группа кристаллических диэлектриков ч- «сегнетоэлектрики», поляризуемость которых очень велика ( ~10⁴). Они обладают рядом особенностей. Вектор поляризации в таких диэлектриках определяется не только напряженностью поля, но и предшествующим состоянием образца. В них сохраняется остаточная поляризация.