Общее решение уравнений Ламе было получено П. Ф. Папковичем (1887—1946) в 1932 г., а позднее (1934) другим путем получил Нейбер.
При равновесии однородного изотропного тела в случае отсутствия массовых сил уравнения Ламе определяются равенством (6.17). Решение этих уравнений будем искать в следующем виде:
(6.26)
где φi (i = 1, 2, 3) — гармонические функции, т. е. = 0; ψ — некоторая скалярная функция, подлежащая определению. В соответствии с (6.26) объемная деформация
(6.27)
Подставляя в уравнения Ламе (6.17) выражения для и в по формулам (6.26) и (6.27) и учитывая, что = 0, найдем
или
(6.28)
Легко видеть, что последнее равенство будет удовлетворяться, если функцию ψ подчинить уравнению
(6.29)
Так как = 0 и = = 0, то из уравнения (6.29) следует, что функция ψ должна быть бигармонической, т. е. должна удовлетворять уравнению = = 0.
|
|
Любая гармоническая функция является также и бигармонической функцией:
(6.30)
Можно показать, что если — гармонические функции, то функции
(6.31)
будут бигармоническими.
Действительно, рассмотрим, например, первую функцию (6.31). Поскольку
то, учитывая, что , получим
(6.32)
и, следовательно,
(6.33)
Из равенства (6.33) следует, в частности, что производная гармонической функции есть также гармоническая функция.
На основании (6.31) частное решение уравнения (6.29) примем в следующем виде:
(6.34)
где С — постоянная.
Последовательно дифференцируя равенство (6.34), найдем
(6.35)
Свертывая последнее равенство по индексам i и j и учитывая, что , получим
(6.36)
Из сопоставления равенств (6.29) и (6.36) находим
(6.37)
Общее решение уравнения (6.29) должно представляться суммой его частного решения (6.34) и произвольной гармонической функции , т. е.
(6.38)
Тогда общее решение уравнений Ламе (6.17) на основании (6.26) и (6.36) будет выражено через четыре произвольные, независимые друг от друга гармонические функции , (k = 1, 2, 3):
(6.39)
|
|
Однако это равенство правильнее называть не общим решением уравнений Ламе, а функциональным представлением в форме Папко-вича—Нейбера вектора перемещения и в упругом изотропном однородном теле.
В представлении Папковича — Нейбера (6.39), не нарушая его общности, как было показано в работах М. Г. Слободянского (1954), Р. Юбенкса и Е. Стернберга (1956), можно сохранить только три гармонические функции, т. е. принять его в таком виде:
(6.40)
Но в случае конечной односвязной области последнее представление допустимо при условии, что υ 0,25.
В некоторых случаях сохранение функции в (6.39) оказывается полезным, поскольку за счет произвольного ее выбора можно достигнуть упрощения выкладок при решении конкретной задачи.
Исходя из (6.26) и учитывая (6.35), (6.37), получим формулу для компонент тензора относительного перемещения:
(6.41)
Свертывая последнее равенство по индексам i и j и вспоминая, что , найдем
(6.42)
Подставив теперь равенства (6.41) и (6.42) в формулу закона Гука (6.4), получим представление компонент тензора напряжений через гармонические функции :
(6.43)