Экспериментальные данные об электросопротивлении металлов

 Электросопротивление большинства металлов при комнатных температурах обусловлено в основном столкновениями электронов проводимости с решеточными фононами, а при температуре жидкого гелия – столкновениями с примесными атомами и дефектами решетки. Удельное сопротивление  металла, содержащего примесные атомы, можно обычно записать в виде суммы

,                               (2.48)

где  - часть удельного сопротивления, обусловленное тепловым движением атомов решетки, - часть, обусловленная рассеянием электронных волн на примесных атомах. Если концентрация мала, то  не зависит от температуры (правило Матиссена).

Величина, известная под названием остаточного сопротивления, получается путем экстраполяции кривой температурной зависимости сопротивления к температуре . Эта величина эквивалентна , поскольку  при . На рис. приведены результаты измерений трех образцов Na; видно, что остаточное сопротивление меняется от образца к образцу, тогда как сопротивление, обусловленное тепловым движением атомов решетки, не зависит от типа образца, т.е. одно и то же у всех образцов.

Фононный вклад в электросопротивление в простых металлах зависит от температуры по разному: при высоких температурах в основном по закону . При .