Результат интерференции в данной точке пространства, т.е. интенсивность результирующей волны в этой точке, зависит от разности фаз δ.
Из выражения (7) можно выразить условия максимума и минимума для разности фаз:
условие максимума: δ=2πm (8)
условие минимума: δ= (2 m+1)π (9)
Предположим, что начальные фазы одинаковы: φ1 - φ2=0, тогда
, (10)
где n – показатель преломления среды, в которой расположены источники; λ0 –длина световой волны в вакууме.
Величины nr1 и nr2 – это оптические длины путей S1Р и S2Р. Величина ∆= n(r1-r2), равная разности оптических длин, называется оптической разностью хода. Величина r1-r2 называется геометрической разностью хода.
Из (8) – (10) можно получить условия максимума и минимума для оптической разности хода.
Если оптическая разность хода для данной точки равна четному числу полуволн (целому числу длин волн):
, (11)
то в точке наблюдается интерференционный максимум. Выражение (11) является условием интерференционного максимума. Интенсивность результирующей волны в этом случае равна:
(12)
Если оптическая разность хода для данной точки равна нечетному числу полуволн:
, (13)
то в точке наблюдается интерференционный минимум. Выражение (13) называется условием интерференционного минимума. Интенсивность результирующей волны в этом случае равна:
(14)
В различных точках экрана интенсивность результирующей волны принимает различные значения. Следовательно, отличаются освещенности различных точек экрана. На экране наблюдается чередование светлых и темных полос, называемое интерференционной картиной.