1. В углах при основании равнобедренного треугольника с боковой стороной 8 см расположены заряды Q1 и Q2. Определить силу, действующую на заряд 1нКл, помещенный в вершине треугольника. Угол при вершине 120°. Рассмотреть случаи:
а) Q1 = Q 2 = 2 нКл;
б) Q1 = - Q 2 = 2 нКл.
Дано: | Q1 | = | Q2 | = 2 · 10-9 Кл; Q3 = 10-9 Кл; r = 0,08 м; a = 30°; e = 1.
Найти: F 1; F 2.
Решение. В соответствии с принципом суперпозиции поле каждого из зарядов Q1 и Q2 действует на заряд Q1 независимо. Это значит, что на заряд Q 3 действуют силы (рис. 1. а)
F13=Q1×Q3 /(4pεε0r2), F23=Q2×Q3 /(4pεε0r2)
Так как | Q1 | = | Q2 |, то |F 13 | = |F 23 |. Векторная сумма является искомой величиной. Модуль силы определяется по теореме косинусов . В случае одноименных зарядов Q1 и Q2 из рис. 1. а видно, что угол b = 120°, поэтому F1 =F13 =F23
В случае разноименных зарядов Q1 и Q2 из рис. 1. б видно, что угол b = 60° и, следовательно,
Ответ: F 1 = 2,8 мкН; F 2 = 4,8 мкН.
2. Электрическое поле создано длинным цилиндром радиусом R= 1 см, равномерно заряженным с линейной плотностью t = 20 нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля, находящихся на расстояниях а1 =0,5 см и а2 = 2 см от поверхности цилиндра в средней его части.
Дано: R= 1 см, t = 20 нКл/м, а1 =0,5 см, а2 = 2 см.
Найти: j1-j2.
Решение. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля имеет вид
.
Для поля осевой симметрии, каким является поле цилиндра, это соотношение можно записать в виде
, или dj=-Edr.
Интегрируя это выражение, найдем разность потенциалов двух точек, отстоящих на расстояниях r1 и r2 от оси цилиндра:
. (1)
Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой напряженности поля, создаваемого бесконечно длинным цилиндром:
.
Подставляя, это выражение в (1), получим
,
или .
Произведем вычисления:
j1-j2=2·10-8·1,8·1010ln(3/1,5)=250 В.
Ответ: j1-j2=250 В.
3. Заряд 1 нКл переносится в воздухе из точки, находящейся на расстоянии 1 м от бесконечно длинной равномерно заряженной нити, в точку на расстоянии 10 см от нее. Определить работу, совершаемую против сил поля, если линейная плотность заряда нити 1 мкКл/м. Какая работа совершается на последних 10 см пути?
Дано: r 0 = 0,1 м; r 1 = 1 м; r 2 = 0,2 м; Q = 1 · 10-9 Кл; e = 1;
t = 1 · 10-б Кл/м.
Найти: A 1, А 2.
Решение. Работа внешней силы по перемещению заряда Q из точки поля с потенциалом ji в точку с потенциалом j0
A = Q(j0 - ji). (1)
Бесконечная равномерно заряженная нить с линейной плотностью заряда t создает аксиально-симметричное поле напряженностью Е=t/(2pee0r). Напряженность и потенциал этого поля связаны соотношением Е = - dj/dr, откуда dj = - Edr. Разность потенциалов точек поля на расстоянии ri, и r0 от нити
;
;
. (2)
Подставив в формулу (1) найденное выражение для разности потенциалов из (2), определим работу, совершаемую внешними силами по перемещению заряда из точки, находящейся на расстоянии 1 м, до точки, расположенной на расстоянии 0,1 м от нити:
;
Работа по перемещению заряда на последних 10 см пути
;
Ответ: А = 4,1 · 10-5 Дж; А 2 = 1,25 · 10-5 Дж.
4. К одной из обкладок плоского конденсатора прилегает стеклянная плоскопараллельная пластинка (e 1 = 7) толщиной 9 мм. После того как конденсатор отключили от источника напряжения 220 В и вынули стеклянную пластинку, между обкладками установилась разность потенциалов 976 В. Определить зазор между обкладками и отношение конечной и начальной энергии конденсатора.
Дано: U 1 = 220 В; U 2 = 976 В; d 1 = 9·10-3 м; e 1 = 7; e 2 = l.
Найти: d 0; W2/W1.
Решение. После отключения конденсатора и удаления стеклянной пластинки заряд на его обкладках остается неизменным, т. е. выполняется равенство
C1U1 = C2U2 , (1)
где C 1 и С 2 – электроемкости конденсатора в начальном и конечном случае.
По условию конденсатор вначале является слоистым и его электроемкость определяется по формуле
, (2)
где S – площадь обкладок; d 0 – зазор между ними, d 1 - толщина стеклянной пластинки; e 1 и e 2 – диэлектрические проницаемости стекла и воздуха соответственно.
После удаления стеклянной пластинки электроемкость конденсатора
. (3)
Подставив (2) и (3) в (1), получим
,
откуда
; .
Начальная и конечная энергии конденсатора
; .
Тогда отношение этих энергий W2 /W1 = C2U22(C1U12). Учитывая (1), получим
;
Ответ: d 0 = 1·10-2 м; W 2/W 1 = 4,44.
5. В медном проводнике сечением 6 мм2 и длиной 5 м течет ток. За 1 мин в проводнике выделяется 18 Дж теплоты. Определить напряженность поля, плотность и силу электрического тока в проводнике.
Дано: S = 6·10-6 м2; l = 5 м; t = 60 с; Q = 18 Дж; r = 1,7·10-8 Ом·м.
Найти: E; j; J.
Решение. Для решения задачи используем законы Ома и Джоуля – Ленца. Закон Ома в дифференциальной форме имеет вид
j = gE, (1)
где j – плотность тока; Е – напряженность поля; g - удельная проводимость.
Закон Джоуля – Ленца
Q=J2Rt. (2)
Здесь J – сила тока, t – время,
– (3)
сопротивление проводника, где r, l, S – удельное сопротивление, длина и площадь поперечного сечения проводника соответственно.
Силу тока J находим из (2) с учетом (3):
;
По определению, плотность тока равна j = J/S;
j=4,6A/(6×10-6м2)=7,7×105А/м2.
Напряженность поля в проводнике определим из (1), учитывая, что g = 1/r.
Е=j×ρ; E=7,7×105А/м2×1,7×10-8Ом×м=1,3×10-2В/м.
Ответ: Е = 1,3·10-2 В/м; J = 4,6 А; j =7,7·105 А/м2.
6. Электродвижущая сила батареи равна 20 В. Коэффициент полезного действия батареи составляет 0,8 при силе тока 4 А. Чему равно внутреннее сопротивление батареи?
Дано: ε = 20 В; η = 0,8; J = 4 А.
Найти: r.
Решение. Коэффициент полезного действия источника тока η равен отношению падения напряжения во внешней цепи к его электродвижущей силе
η = RJ/ ε, (1)
откуда
R = ηε/J. (2)
Используя выражение закона Ома для замкнутой цепи J = ε /(R + r ), получаем
. (3)
Подставляя (2) в (3) и выполняя преобразования, находим
; .
Ответ: r = 1 Ом.