Основные характеристики ферромагнитных материалов

Магнитные цепи электротехнических устройств постоянного тока

Ферромагнитные материалы обладают различной способностью проводить магнитный поток Ф. Очевидно, лучше те магнитные материалы, в которых создается наибольший магнитный поток при наименьших затратах энергии в намагничивающей обмотке.

Для выявления зависимости индукции поля В от тока в обмотке, введем понятие напряженности магнитного поля Н и магнито движущей силы (МДС) F.

Напряженность магнитного поля определяется по закону полного тока, согласно которому: линейный интеграл напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура равен алгебраической сумме токов сквозь поверхность, ограниченную контуром интегрирования

Единица измерения Н =[A/м].

Для иллюстрации связи между Н и I рассмотрим магнитную цепь, образованную обмоткой навитой на магнитопровод в виде кольца. При протекании тока I по обмотке в магнитопроводе возбуждается магнитное поле, которое все сосредоточено в объеме кольца (поле рассеяния отсутствует). Выбрав контур интегрирования в виде окружности с радиусом R и применяя закон полного тока, найдем

Рис. 36

Сумму токов - wI через поверхность, ограниченную контуром интегрирования, называют магнитодвижущей силой F.

Если учесть, что угол между векторами Н и dl равен нулю и значение Н в любой точке контура интегрирования одинаково, среднее значение напряженности магнитного поля определится как

Из полученного соотношения следует, что напряженность магнитного поля Н не зависит от магнитных свойств магнитопровода, а прямо пропорциональна току в обмотке. Точнее равна МДС обмотки, приходящейся на единицу длины средней силовой линии магнитопровода.