Опыт показывает, что при равновесии электрические заряды распределяются на внешней поверхности проводников (рис. 1). Поэтому, согласно теореме Гаусса, электрическое поле внутри проводника , а потенциал φ = const.
Из сказанного следует, что при равновесии зарядов поверхность проводника является эквипотенциальной. Вблизи поверхности заряженного проводника силовые линии перпендикулярны его поверхности, и поэтому работа по перемещению заряда вдоль любой линии на поверхности проводника .
При внесении незаряженного проводника в электрическое поле на его внешней поверхности появляются индукционные заряды противоположного знака, электрическое поле которых компенсирует внутри проводника внешнее поле.