|
|
|
Диполь излучает в пространство ЭМВ большой мощности.
В близи диполя поле носит сложный характер, но на расстояниях, больших по сравнению с его размерами, поле имеет сравнительно простой вид.
|
Если напряжение, подводимое на диполь, изменяется по закону:
U = U 0 cos ωt,
то в рассматриваемой точке Е и Н можно выразить так:
, (2.12)
(2.13)
где ,, Ө - угол, который образует с осью диполя, – скорость распространения ЭМВ в среде.
|
При Ө = 0 E m= 0 и H m= 0. Диполь ЭМВ в направлении оси диполя не излучает. Наибольшая интенсивность излучения диполя при Ө = π/2.
В изотропной непроводящей среде Е и Н изменяются синфазно. При этом они связаны друг с другом соотношением: = .
В направлении распространения ЭМВ можно представить с помощью двух синусоид, лежащих во взаимно перпендикулярных плоскостях. Одна из них изображает колебания вектора электрической напряженности , а другая – вектора магнитной напряженности (рис. 2.7 а). Оба вектора колеблются в одинаковой фазе.
2.6. Энергия электромагнитной волны. Вектор Умова – Пойнтинга
Распространение ЭМВ сопровождается переносом энергии, характеризующей электромагнитное поле. Плотность потока ЭМВ , где
|
|
Так как , то плотности энергий электрического и магнитного полей в каждый момент времени для рассматриваемой точки одинаковы (wE = wH), то
.
Согласно теории Максвелла скорость распространения электромагнитных волн в среде
с ледовательно, плотность потока ЭМВ
(2.14)
Лекция 3