Периодический прямоугольный потенциал (решение Кронинга-Пенни).
Рис. | Найдём решение уравнения Шредингера для потенциала, показанного на рис. …. Волновая функция имеет вид |
Из условия непрерывности волновой функции и её производной при x=0 получаем
Кроме того, волновая функция должна удовлетворять условию
из которого следует, что значение волновой функции в соответствующих точках, отличающихся на величину, кратную периоду потенциала, может отличаться только фазовым множителем
(*)
Подставляя в (*) соответствующие выражения для волновых функций в точках и , а также в производную от (x) получим следующие уравнения:
Совместное решение уравнений (*) и (**) приводит к следующему соотношению:
Так как k1 и k2 выражаются через E согласно (), то уравнение позволяет в принципе найти спектр значений энергии как функуию произвольного параметра φ. Для более наглядного анализа уравнения () воспользуемся следующим приёмом. Введём величину , которая характеризует прозрачность барьера, и найдём вид уранения () при с → 0, U0 → ∞ при условии, что P = const. После этих преобразований приходим к выражению:
|
|
Графическое решение этого уравнения показано на рис.
Градиент вблизи поверхности
х | Вблизи поверхности изменяются плотность, длины связей, упругость связей, ориентация молекул, …, проводимость, коэффициент преломления света и т.д. Поверхностная энергия |
Доля поверхности как функция размера
X-ray Дифракция на наночастицах
Ширина пика дифракции определяется
- длина волны, - константа Шерера, зависит от формы частиц (напр. Равна 0,9 для сферических).
Для сферических частиц
В малых частицах происходит “сжатие” постоянной кристаллической решётки.
| Лапласовское давление Если , то для |