Рассмотрим обратимый цикл, при осуществлении которого вся теплота в цикле подводится и отводится в изотермических процессах, а число источников минимально – два: один теплоотдатчик и один теплоприемник.
Осуществить обратимо цикл при таких условиях можно следующим образом. Сначала в изотермическом процессе расширения теплота обратимо подводится к рабочему телу от теплоотдатчика с постоянной температурой. Затем в обратимом адиабатном процессе расширения, в котором отсутствует теплообмен между рабочим телом и источниками теплоты, температура рабочего тела понижается до температуры теплоприемника. Далее в обратимом изотермическом процессе при температуре теплоприемника происходит отвод теплоты от рабочего тела к нему. Замыкающим цикл процессом должен быть опять обратимый адиабатный процесс, в котором при отсутствии теплообмена с внешними источниками теплоты температура повышается до начальной и рабочее тело возвращается в первоначальное состояние.
Таким образом, обратимый цикл, осуществленный между двумя источниками тепла постоянной температуры, должен состоять из двух обратимых изотермических и двух обратимых адиабатных процессов.
|
|
Этот цикл впервые был рассмотрен Сади Карно в его работе «Размышления о движущей силе огня и о машинах,
способных развивать силу», опубликованной в 1824 г.
Указанный цикл изображен на диаграмме (рис. 2).
Представим себе тепловую машину, цилиндр которой может быть по мере надобности как абсолютно теплопроводным. Так и абсолютно нетеплопроводным.
Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела p1, v1 а температура Т1 равна температуре теплотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теплоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщив рабочему телу удельное количество теплоты q1 по изотерме 1-2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. Параметры точки 2: p2, v2 T1 От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопроводным. Рабочее тело с температурой T1, расширяясь по адиабате 2- 3 до температуры теплоприемника T2, совершит работу. Параметры точки 3: p3, v3 T2. От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводным, сжимая рабочее тело по изотерме 3-4, одновременно отводим удельное количество теплоты q2 в теплоприемник. В конце изотермического сжатия параметры рабочего тела будут p4, v4 T2. От точки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным протесом сжатия 4-1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние.
Из всех возможных циклов он обладает max термическим КПД. Нужно найти наивыгоднейшие процессы, образующих цикл. Карно доказал, что лучшим является обратимый цикл, состоящий из 2-х изотерм и 2-х адиабат.
|
|
Т1 и Т2 - температуры горячего и холодного источников тепла
1-2 – изотерма с подводом тепла
2-3 – адиабата расширения
3-4 – изотерма сжатия с отводом тепла
4-1 – адиабата сжатия
Подведённое тепло:
Отведённое тепло:
Отношение работы, произведённой двигателем за цикл, к количеству теплоты, подведённой за этот цикл от горячего источника, называется термическим кпд цикла Карно:
- зависит только от температур теплоотдачика и термоприёмника Т1 и Т2
Термический КПД обратимого цикла Карно зависит только от абсолютных температур теплоотдатчика и теплоприемника. Он будет тем больше, чем выше температура теплоотдатчика и чем ниже температура теплоприемника. Термический КПД цикла Карно всегда меньше единицы, так как для получения КПД, равного единице, необходимо, чтобы Т2=0 или подведённое тепло было ба равно бесконечности, что неосуществимо. Термический КПД цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и равен нулю, если тела находятся в тепловом равновесии, то невозможно теплоту превратить в работу.
Термический КПД цикла Карно имеет наибольшее значение по сравнению с КПД любого цикла, осуществляемого в одном и том же интервале температур. Поэтому сравнение термических КПД любого цикла и цикла Карно позволяет делать заключение о степени совершенства использования теплоты в машине, работающей по данному циклу.
В реальных двигателях цикл Карно не осуществляется вследствие практических трудностей. Однако теоретическое и практическое значение цикла Карно весьма велико. Он служит эталоном при оценке совершенства любых циклов тепловых двигателей.
всегда ht < 1