Уравнение теплового баланса, как и другие балансовые уравнения для реактора идеального вытеснения, составляют для бесконечно малого объема
dV = Fdz, так как в общем случае имеет место неравномерное распределение температуры вдоль оси реактора. Для реактора, представляющего собой цилиндрический канал с одинаковой площадью поперечного сечения F = πR2 (R – радиус цилиндрического канала), при постоянстве линейной скорости и и физических свойств реакционной системы уравнение теплового баланса для элементарного объема будет иметь вид
где dFТО – бесконечно малый участок поверхности теплообмена элементарного объема с окружающей средой. Если теплообмен осуществляется через стенку реактора, то dFТО = 2 πR dz.
Для стационарного режима после небольших преобразований получаем
(13.32)
Уравнение теплового баланса (13.32) должно быть решено совместно с уравнением материального баланса
(13.33)
которое можно представить в виде
(13.34)
Решая совместно уравнения (13.32) и (13.34), получим распределение степени превращения и температуры по длине реактора, т. е. определим вид зависимостей T(z) и XA(z) или Т(XA) для стационарного реактора идеального вытеснения.
|
|
Для адиабатического реактора уравнение (13.32) примет вид
(13.35)
Если в уравнение (13.35) подставить wrA, выраженное с использованием уравнения материального баланса (13.33)
(13.36)
Считая величины ΔН, сР и ρ постоянными в заданном интервале температур, при интегрировании уравнения (13.36) получим линейную зависимость между изменениями температуры и степени превращения в адиабатическом реакторе идеального вытеснения
(13.37)
совпадающую с соответствующими зависимостями для периодического и непрерывного реакторов идеального смешения.
Используя уравнение (13.37), математическую модель адиабатического реактора идеального вытеснения для проведения гомогенных необратимых реакций n –го порядка, можно представить в виде одного уравнения
или