Термодинамический метод основан на измерении температуры торможения встречного потока воздуха.
При полном торможении потока
.
При неполном торможении
,
где r -—коэффициент торможения, зависящий от конфигурации препятствия, расположенного в потоке воздуха, и от точки поверхности, в которой измеряется температура. Если поместить в воздушном потоке два датчика температуры (термопары, термосопротивления и т. п.) с одинаковыми характеристиками и с различными, не зависящими от числа М коэффициентами торможения r1 и r 2, то сигналы датчиков будут соответственно
где T1 и Т2 – температуры, измеренные датчиками,
S – чувствительность датчиков.
Отношение сигналов u1 и и2 не зависит от Т:
откуда
Если по формуле (12.5) построить счетно-решающую схему, на вход которой поступают сигналы и1 и и2, то сигнал на выходе будет пропорционален М.
Можно вывести также формулу для определения истинной воздушной скорости по значениям сигналов u1 и и2.
Выражения для u1 и и2 можно переписать в виде
Разность сигналов
Имея в виду, что , и подставляя это значение в уравнение (12.6), получим
.
Заменяя М2а2=V2, определяем
.
По формуле (12.7) может быть построен термодинамический измеритель ИВС.
3. Тепловой метод [11]
Тепловой метод основан на зависимости теплоты, теряемой нагретым телом, от скорости потока воздуха, обдувающего это тело. Применительно к измерению расхода жидкости этот метод был рассмотрен в гл. IX.
При измерении скорости потока воздуха может быть использована одна из схем, изображенных на рис. 9.8.
В обеих схемах чувствительным элементом служит проволочная нить, нагреваемая протекающим по ней электрическим током.
Зависимость температуры нити Тп от скорости потока определяется из условия баланса выделяемого в единицу времени тепла Q1 и отдаваемого тепла Q2.
Выделяемое тепло Q1=0,24i2R.
Отдаваемое тепло ,
где Т — температура окружающей среды;
k, q и cv — соответственно теплопроводность, плотность и теплоемкость воздуха при постоянном объеме;
d — диаметр нити. Приравнивая Q1 и Q2, определяем температуру нити:
.
Из формулы (12.8) следует, что температура нити является нелинейной функцией скорости и зависит также от параметров окружающей атмосферы.
Достоинством метода является малая инерционность преобразования скорости потока в электрическую величину, что делает этот метод пригодным для измерения быстроизменяющихся процессов, например для исследования турбулентности воздушного потока. Недостаток метода — зависимость результата измерения от ряда переменных параметров атмосферы.