Пусть сосуд с жидкостью движется прямолинейно с постоянным ускорением в произвольном направлении, т.е. равноускоренно или равнозамедленно (рис. 2.19).
Рис. 2.19. Силы, действующие при относительном покое
жидкости и прямолинейном равноускоренном движении
В этом случае на любую точку в жидкости действуют две единичные массовые силы: - сила тяжести; - сила инерции переносного движения, равная ускорению , но направленная в противоположную сторону. Результирующая массовая сила , действующая на жидкость, равна сумме векторов силы тяжести и силы инерции, и направлена нормально к свободной поверхности. Проведя геометрическое сложение этих единичных сил (ускорений), получим результирующую единичную массовую силу :
,
где и - векторы единичных сил инерции и сил тяжести.
Оси координат жестко свяжем с сосудом. Для упрощения вывода ось проведём параллельно результирующему вектору , но направим в противоположную сторону. Оси и расположим в плоскости, нормальной к оси .
Поверхности уровня в этом случае представляет собой семейство плоскостей, нормальных к вектору , т.е. параллельных плоскости . Одна из них совпадает со свободной поверхностью жидкости (; ).
|
|
Применим к этому случаю основное дифференциальное уравнение гидростатики (2.10)
.
Для нашего случая проекции единичных массовых сил будут равны , и .
Тогда уравнение гидростатики примет вид
,
или
.
После интегрирования получаем
.
Постоянную интегрирования найдем из условий на свободной поверхности, т.е. для ; :
,
или
.
Но - глубина погружения точки относительно свободной поверхности
.
Таков закон распределения давления в рассматриваемом случае.
Учитывая, что , а отношение может быть названо коэффициентом перегрузки, то закон распределения давления можно записать в другой форме:
,
где - коэффициент перегрузки.
При давлении на свободной поверхности, равном атмосферному , избыточное давление в точке определяется формулой
.
Для определения угла наклона свободной поверхности жидкости при произвольном движении необходимо знать угол наклона вектора ускорения относительно оси .