2015-08-21
5174
При движении реальной (вязкой) жидкости в потоке жидкости помимо сил давления и тяжести действуют также силы трения.
Рис. 8. К выводу уравнений Навье–Стокса.
Действие сил трения 
на выделенный в потоке вязкой жидкости элементарный параллелепипед (рис. 8) проявляется в возникновении на его поверхности касательных напряжений 
. Рассмотрим первоначально относительно простой случай одномерного плоского потока капельной жидкости в направлении оси х, когда проекция скорости 
зависит только от расстояния 
до горизонтальной плоскости отсчета.
В этих условиях касательные напряжения возникают лишь на поверхностях 
верхней и нижней граней элементарного параллелепипеда, причем 
. Если касательное напряжение на нижней грани параллелепипеда равно 
, то на верхней оно составляет 
.
Производная 
выражает изменение касательного напряжения вдоль оси 
в точках, лежащих на нижней грани параллелепипеда, а представляет собой изменение этого напряжения вдоль всей длины 
ребра параллелепипеда.
|
|
|
Указанные на рис. 8 стрелками направления сил трения, приложенных к параллелепипеду на его нижней и верхней гранях, обусловлены, тем, что более медленные вышележащие слои жидкости затормаживают слой, в котором находится параллелепипед, а более быстрые нижележащие слои «разгоняют» его.
Тогда проекция равнодействующей сил трения на ось х:
Подставив в это выражение значение касательного напряжения 
по уравнению (
, где 
– вязкость жидкости), получим:
В более общем случае трехмерного потока составляющая скорости 
будет изменяться не только в направлении 
, но и в направлениях всех трех осей координат. Тогда проекция равнодействующей сил трения на ось х примет вид'
Сумму вторых производных по осям координат называют оператором Лапласа:
Следовательно, проекция равнодействующей сил трения на ось 
может быть представлена как
Соответственно проекции равнодействующей сил трения:
на ось 
на ось 
Проекции на оси координат равнодействующей всех сил (тяжести, давления и трения), действующих на элементарный объем капельной жидкости (с учетом проекций сил тяжести и давления, полученных при выводе уравнений Эйлера), составляют:
на ось
на ось
на ось
Суммы проекций сил на оси координат, в соответствии с основным принципом динамики, должны быть равны произведению массы жидкости 
(
– плотность жидкости), заключенной в элементарном объеме, на проекции ускорения на оси координат. Поэтому, приравнивая проекции равнодействующей произведениям массы на проекции ускорения, после сокращения на dxdydz, получим
| 4-21 |
Уравнения (4-21) представляют собой уравнения Навье – Стокса, описывающие движение вязкой капельной жидкости.
|
|
|
Левые части уравнений (4-21) выражают произведение массы единицы объема 
на проекцию ее ускорения, т. е. представляют собой проекции равнодействующей сил инерции, возникающих в движущейся жидкости.
В правых частях тех же уравнений произведение 
отражает влияниесил тяжести, частные производные 
- влияние изменения гидростатического давления, а 
– влияние сил трения на движущуюся жидкость.
Каждый член уравнений (4-21) имеет размерность соответствующей силы (тяжести, давления, трения или инерции), отнесенной к единице объема жидкости.
При движении идеальной жидкости, когда силы трения отсутствуют, при подстановке 
в уравнения (4-21) последние совпадают с уравнениями (4-19), т. е. уравнения движения Эйлера можно получить как частный случай уравнений Навье–Стокса.
Полное описание движения вязкой жидкости в его наиболее общей форме возможно путем решения уравнений Навье–Стокса совместно с уравнением неразрывности потока. Однако уравнения Навье–Стокса не могут быть решены в общем виде. Получены решения этой сложной системы уравнений только для некоторых частных случаев. Так, для установившегося ламинарного движения жидкости решение уравнений Навье– Стокса позволяет вывести уравнение Пуазейля, полученное выше другим способом.
