- Для свободной частицы и мы получаем уравнение диффузии. Решение, удовлетворяющее начальному условию имеет вид:
.
Для нахождения статистической суммы достаточно взять след от обеих частей полученного равенства:
,
где - линейный размер системы.
Явный вид для свободной частицы в термостате можно получить и по-другому, если в исходном выражении:
Перейти от суммирования к интегрированию с помощью замен:
, .
.
- Осциллятор.
Гамильтониан имеет вид , поэтому соответствующее уравнение
.
Введем безразмерную координату и обратную температуру:
, .
В новых переменных уравнение примет вид:
с начальным условием . Будем искать его решение в виде гауссовского с некоторыми коэффициентами, подлежащими определению:
.
Подставляя в уравнение, выполняя дифференцирование и приравнивая друг другу коэффициенты при различных степенях , получаем систему для определения и (штрих означает производную по ):
Откуда , причем в силу начального условия для гауссовского распределения , следовательно, и
|
|
Интегрируя оставшиеся уравнения, получаем:
, .
где и - константы интегрирования. Таким образом:
.
Для определения и заметим, что при высоких температурах () кинетическая энергия осциллятора велика, и поэтому его матрица плотности должна совпадать с матрицей плотности для свободной частицы:
.
С другой стороны очевидно, что
Сравнивая два последних выражения, находим, что:
, .
Таким образом
При получаем плотность вероятности обнаружить осциллятор в заданной точке пространства:
.
С помощью найденной функции находим
,
Следовательно, среднее значение потенциальной энергии
.
Среднее значение полной энергии, вычисленное с помощью статистической суммы (см. зад. 19)
,
и сразу можно найти среднюю кинетическую энергию:
Статистическая сумма для осциллятора:
что совпадает с результатом задачи (19).
Свободная энергия: