Ускорение жидкой частицы можно представить в виде

           (3.33)

Так как  то в проекциях на оси координат имеем

        (3.34)

Частные производные по времени  от проекций скорости называются проекциями локального (местного) ус­корения в точке.

Они характеризуют закон изменения поля скоростей во времени. Очевидно, что локальное ускорение равно нулю при установившемся движении.

Сумму вида  называют проекциями конвективного ускорения, поскольку она определяет ускорение частицы при изменении ее положения в поле скоростей (конвекции).

Конвективное ускорение характеризует неоднородность поля скоростей в данный момент времени. Суммы проекций локального и конвективного ускорений называют проекциями субстанционального или полного ускорения

                         (3.35)

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

1. В чем заключаются особенности способов описания жидкости по Лагранжу и по Эйлеру?

2. Что такое линия тока?

3. Что такое трубка тока и элементарная струйка жидкости?

4. Дайте определение живого сечения струйки, расхода жидкости и средней по живому сечению скорости.

5. Каковы различия вихревого и безвихревого (потенциального) дви­жения?

6. Запишите выражение для угловой скорости и для ее компонентов. Что характеризуют локальное и конвективное ускорения?

7. Напишите уравнение неразрывности для установившегося дви­жения несжимаемой и сжимаемой жидкости.

8. Что такое смоченный периметр, гидравлический радиус?

ЛЕКЦИЯ 4. ДИНАМИКА НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ (ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ). ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ. УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ НЕВЯЗКОГО ГАЗА