Исследование режима автоколебания.
Для исследования режима автоколебаний существует несколько методов, Самые распространенные методы – это метод фазовых траекторий и метод гармонический линеаризации.
Метод фазовых траекторий представляет собой графо-аналитический способ исследования нелинейных систем. Сущность метода заключается в описании поведения системы при помощи наглядных геометрических представлений – фазовых портретов.
Динамика нелинейных систем с выходной переменной в общем случае описывается с помощью нелинейного дифференциального уравнения:
(4.15)
Данное уравнение можно представить в виде системы нелинейных дифференциальных уравнений первого порядка:
(4.16)
Переменные называются фазовыми переменными состояния. Мгновенное состояние системы и ее дальнейшее поведение однозначно определено, если в некоторый момент времени известны значения всех переменных . Эти значения можно рассматривать как координаты точек в n- мерном пространстве, которое называется фазовым пространством.
|
|
Точку с координатами называют изображающей точкой, а линию, по которой она перемещается при изменении состояния системы – фазовой траекторией. Известно, что конкретному начальному состоянию системы соответствует единственное решение системы (4.16), а следовательно единственная фазовая траектория. Поэтому множеству различных начальных условий соответствует семейство фазовых траекторий, которое называется фазовым портретом. Построение фазового портрета дает нагляднее представление о поведении системы, в том числе предоставляет возможность определить режим автоколебаний.
Метод фазового пространства наиболее удобен для анализа систем второго порядка, так как их фазовые траектории располагаются в одной плоскости – в фазовой плоскости переменных x1 и x2. Фазовый портрет этих систем можно построить непосредственно по дифференциальному уравнению, не решая его.
Пусть описание системы представлено в виде дифференциального уравнения второго порядка:
(4.17)
Данное уравнение можно представить в виде системы двух дифференциальных уравнений первого порядка
, (4.18)
где - отклонение выходной величины от установившегося значения. В качестве переменной принята производная переменной : . Разделив второе уравнение системы (4.18) на первое, можно получить уравнение фазовых траекторий в дифференциальной форме:
(4.19)
Решение данного дифференциального уравнения имеет уравнения фазовых траекторий в явном виде:
, (4.20)
где - постоянная интегрирования, зависящая от начальных условий.
ПРИМЕР
Рассмотрим колебательное звено (систему второго порядка):
|
|
(4.21)
Вывести уравнение фазовой траектории.
Дифференциальное уравнение, соответствующее данному звену имеет вид:
(4.22)
Данное дифференциальное уравнение может быть представлено в виде системы уравнений:
, (4.23)
где
Разделив второе уравнение системы на первое, получаем уравнение фазовых траекторий в дифференциальной форме:
(4.24)
Метод фазовых траекторий удобно применять, если объект управления описание в терминах пространства состояния.