где F — сила взаимодействии точечных зарядов Q 1 и Q 2; r — расстояние между зарядами; ε — диэлектрическая проницаемость; ε0 — электрическая постоянная.
Напряженность электрического поля и потенциал
E = F / Q, φ = Π/ Q,
где П — потенциальная энергия точечного положительного заряда Q, находящегося в данной точке поля (при условии, что потенциальная энергия заряда, удаленного в бесконечность, равна нулю).
Сила, действующая на точечный заряд, находящийся в электрическом поле, и потенциальная энергия этого заряда
F = Q E, П = Q φ.
Напряженность и потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов (принцип суперпозиции электрических полей),
где Е i, φ i — напряженность и потенциал в данной точке поля, создаваемого i -м зарядом.
Напряженность и потенциал поля, создаваемого точечным зарядом,
где r — расстояние от заряда Q до точки, в которой определяются напряженность и потенциал. Напряженность и потенциал поля, создаваемого проводящей заряженной сферой радиусом R на расстоянии r от центра сферы:
|
|
а) E = 0; (при r < R);
б) (при r = R);
в) (при r < R),
где Q — заряд сферы.
Линейная плотность заряда
Поверхностная плотность заряда
Напряженность и потенциал поля, создаваемого распределенными зарядами. Если заряд равномерно распределен вдоль линии с линейной плотностью τ, то на линии выделяется малый участок длиной d l с зарядом d Q = τd l. Такой заряд можно рассматривать как точечный и применять формулы
где r — радиус-вектор, направленный от выделенного элемента d l к точке, в которой вычисляется напряженность.
Используя принцип суперпозиции электрических полей, находим интегрированием напряженность Е и потенциал φ поля, создаваемого распределенным зарядом:
Интегрирование ведется вдоль всей длины l заряженной линии (см. примеры 5 и 8).
Напряженность поля, создаваемого бесконечной прямой равномерно заряженной линией или бесконечно длинным цилиндром,
где r — расстояние от нити или оси цилиндра до точки, напряженность поля в которой определяется.
Напряженность поля, создаваемого бесконечной равномерно заряженной плоскостью,
Связь потенциала с напряженностью:
a) в общем случае;
б) E = (φ1 — φ2)/ d в случае однородного поля;
в) в случае поля, обладающего центральной или осевой симметрией.
Электрический момент диполя
p =| Q | l,
где Q — заряд; l — плечо диполя (векторная величина, направленная от отрицательного заряда к положительному и численно равная расстоянию между зарядами).
Работа сил поля по перемещению заряда Q из точки поля с потенциалом φ1 в точку с потенциалом φ2
A 12 = Q (φ1 — φ2).
|
|
Электроемкость
С = Q /φ, или C = Q/U,
где φ — потенциал проводника (при условий, что в бесконечности потенциал проводника принимается равным нулю); U — разность потенциалов пластин конденсатора. Электроемкость плоского конденсатора
С = ε0ε S / d,
где S — площадь пластины (одной) конденсатора; d — расстояние между пластинами.
Электроемкость батареи конденсаторов:
а) при последовательном соединении;
б) при параллельном соединении,
где N — число конденсаторов в батарее. Энергия заряженного конденсатора:
W = QU /2, W=CU 2/2, W=Q 2/(2 C).
Сила постоянного тока
I = Q / t,
где Q — заряд, прошедший через поперечное сечение проводника за время t.
Плотность тока
j = I / S,
где S — площадь поперечного сечения проводника.
Связь плотности тока со средней скоростью направленного движения заряженных частиц
j = Qn ,
где Q — заряд частицы; п — концентрация заряженных частиц.
Закон Ома:
а) для участка цепи, не содержащего ЭДС, где φ1 —φ2 = = U — разность потенциалов (напряжение) на концах участка цепи; R — сопротивление участка;
б) для участка цепи, содержащего ЭДС, где E — ЭДС источника тока; R — полное сопротивление участка (сумма внешних и внутренних сопротивлений);
в) для замкнутой (полной) цепи, где R — внешнее сопротивление цепи; Ri — внутреннее сопротивление цепи.
Законы Кирхгофа:
а) — первый закон;
б) — второй закон,
где— алгебраическая сумма сил токов, сходящихся в узле; — алгебраическая сумма произведений сил токов на сопротивления участков; — алгебраическая сумма ЭДС.
Сопротивление R и проводимость G проводника
R = ρ l / S, G = γ S / l,
где ρ — удельное сопротивление; γ — удельная проводимость; l — длина проводника; S — площадь поперечного сечения проводника.
Сопротивление системы проводников:
а) при последовательном соединении;
б) при параллельном соединении, где Ri — сопротивление i -го проводника.
Работа тока:
Первая формула справедлива для любого участка цепи, на концах которого поддерживается напряжение U, последние две —для участка, не содержащего ЭДС. Мощность тока:
Закон Джоуля—Ленца
Закон Ома в дифференциальной форме
j = γ E,
где у — удельная проводимость; Е — напряженность электрического поля; j — плотность тока.
Связь удельной проводимости γ с подвижностью b заряженных частиц (ионов)
где Q — заряд иона; п — концентрация ионов; b + и b – — подвижности положительных и отрицательных ионов.