Лекция №14
Контрольные вопросы
1. Какая электромагнитная волна считается плоской?
2. Выведите уравнение Гельмгольца для напряжённости электрического поля.
3. От каких физических свойств зависит длина волны, которая в нём распространяется?
4. Что такое глубина проникновения электромагнитной волны?
Электромагнитное поле в пластине проводящего магнитного материала.
1. Электромагнитное поле в пластине, по которой распространяется синусоидальный магнитный поток.
2. Комплексная магнитная проницаемость материала пластины.
3. Электромагнитное поле в пластине, по которой протекает синусоидальный ток.
4. Сопротивление пластины переменному току.
Краткое содержание лекции
Пусть по пластине (рис. 1) распространяется синусоидальный магнитный поток с комплексным действующим значением . Найдём распределение электромагнитного поля в пластине. Для напряжённости поля уравнение Гельмгольца имеет вид:
Здесь вектор напряжённости магнитного поля имеет одну составляющую .
|
|
Поскольку пластина узкая и длинная (), напряжённость поля будет зависеть только от одной координаты z, для других координат:
Для данного случая уравнение Гельмгольца сводится к обыкновенному дифференциальному уравнению:
(1) |
Решением (1) будет функция:
(2) |
где неизвестные комплексные постоянные.
Граничными условиями будут при ; при .
Используем эти граничные условия для определения С1 и С2.
Подставляя в (2), получаем:
, А/м | (3) |
Величина напряжённости электрического поля будет равна:
(4) |
, А/м2
Среднее значение индукции по толщине листа будет равно:
откуда
Магнитная проницаемость пластины рассматривается следующим образом:
(5) |
Магнитная проницаемость является комплексным числом . При сильном поверхностном эффекте (большой частоте, большой проводимости металла) при большом значении Re(pa) и (5) запишется так:
откуда .
На единицу площадки пластины приходится поток мощности:
а на единицу объёма:
Рассмотрим шину, в которой протекает синусоидальный ток . Поскольку и шина длинная, то напряжённость поля является функцией одной координаты z, при этом
Имеем:
Характеристическое уравнение:
(6) |
Плотность тока в шине равна:
Граничными условиями для уравнения (6) будут:
при
при
Величину можно найти, используя закон полного тока:
;
, А/м
Используя граничные условия, получаем систему уравнений относительно неизвестных постоянных С1 и С2:
Подставляя значения коэффициентов в (6), получаем:
Напряжённость электрического поля:
Плотность тока:
Модули гиперболических функций равны:
|
|
Модули напряжённости магнитного и электрического полей, а также плотности тока равны:
В системах передачи энергии обратным проводом для тока может служить земля.
В энергетических системах переменного тока это, как правило, только аварийный режим. При постоянном токе необходимо считаться сопротивлением в местах растекания тока с заземляющих электродов; на остальном протяжении ток распространяется на столь большое сечение, что сопротивление практически обращается в ноль. Напротив, при переменном токе вследствие поверхностного эффекта поле проникает не слишком глубоко.
Расчет синусоидального электромагнитного поля в цилиндре
Запишем систему уравнений Максвелла в комплексной форме:
откуда следует:
Систему уравнений для вектора плотности тока можно записать так:
,
или .
Поскольку , то следует:
(7) |
Обозначим , тогда (7) запишется так:
, | (8) |
где .
Поскольку значение вектора не зависит от z и α, то уравнение (8) превращается в обыкновенное дифференциальное уравнение:
,
или
, | (9) |
где .
Обыкновенное дифференциальное уравнение (9) можно привести к виду:
, | (10) |
Уравнение (10) является частным случаем уравнения Бесселя:
, | (11) |
где u = 0, 1, 2, …
Функции, удовлетворяющие уравнению (11), называются функциями Бесселя. Общий вид функции Бесселя записывается в виде:
, | (12) |
где А и В – произвольные постоянные; – функция первого рода, – функция второго рода, n – порядок функции.
Уравнение для плотности тока (10) получается из общего уравнения Бесселя, если в нем считать, что n = 0.
, | (12) |
где – функция Бесселя первого рода нулевого порядка.
Так как при r = 0, то она в решение (10) не входит. Если на поверхности цилиндра плотность тока равна, то есть при , то:
,
и (12) перепишется так:
.
Напряженность магнитного поля определяется из соотношения:
откуда:
На поверхности цилиндра напряженность равна:
Пусть откуда следует:
На оси провода .
На поверхности провода .