2015-04-08
1063
· Циркуляция вектора магнитной индукции В вдоль замкнутого контура
где Bi — проекция вектора магнитной индукции на направление элементарного перемещения dl вдоль контура L. Циркуляция вектора напряженности Н вдоль замкнутого контура
,
· Закон полного тока (для магнитного поля в вакууме) 
где m0 – магнитная постоянная; 
— алгебраическая сумма токов, охватываемых контуром; п — число токов.
Закон полного тока (для произвольной среды)
· Магнитный поток Ф через плоский контур площадью S:
а) в случае однородного поля
Ф= BS cos a; или Ф = B n S,
где a – угол между вектором нормали n к плоскости контура и вектором магнитной индукции В; В n — проекция вектора В на нормаль n (B n =B cos a);
б) в случае неоднородного поля
где интегрирование ведется во всей поверхности S.
· Потокосцепление, т.е. полный магнитный поток, сцепленный со всеми витками соленоида или тороида,
где Ф – магнитный поток через один виток; N — число витков соленоида или тороида.
· Магнитное поле тороида, сердечник которого составлен из двух частей, изготовленных из веществ с различными магнитными проницаемостями:
|
|
|
а) магнитная индукция на осевой линии тороида
где I – сила тока в обмотке тороида; N — число ее витков; l 1 и l2 - длины первой и второй частей сердечника тороида; m1 и m2 – магнитные проницаемости веществ первой и второй частей сердечника тороида; m0 – магнитная постоянная
б) напряженность магнитного поля на осевой линии тороида в первой и второй частях сердечника
H 1= B /(m1 m2); H 1= B /(m2 m0 );
в) магнитный поток в сердечнике тороида
или по аналогии с законом Ома
Фm= F m/ R m,
где F m – магнитодвижущая сила; R m — полное магнитное сопротивление цепи;
г) магнитное сопротивление участка цепи
Rm=l/ (μμ0S).
• Магнитная проницаемостьμ, ферромагнетика связана с магнитной индукцией В поля в нем и напряженностью Н намагничивающего поля соотношением
μ= B/ (μ0 H).
• Связь между магнитной индукцией В поля в ферромагнетике и напряженностью Н намагничивающего поля выражается графически (рис. 5.1).
