Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов, каждый из которых имеет собственное спиновое число, спин, равный ½. Величина результирующего спина ядра I определяется числом протонов и нейтронов, т. е. связана с такими характеристиками ядра как его заряд (порядковый номер элемента), равный количеству протонов, и массовое число (сумма масс протонов и нейтронов). Существуют следующие зависимости величины результирующего ядерного спина от этих величин, которые представлены в табл 5.1.
Таблица 5.1 Связь основных характеристик ядер с магнитной активностью
Массовое число | Нечетное | Четное | Четное |
Атомное число (порядковый номер элемента) | Четное или нечетное | Четное | Нечетное |
Результирующий ядерный спин I | ½, 3/2, 5/2 | 1, 2, 3 | |
Пример | 1H, 13С – ½ 11B, 35Cl, 37Cl, 79Br, 81Br 17O, 127I | 12С, 16О, 32S | 2H, 10B, 16O, 14N, 30P |
Если ядро имеет I = 0, его результирующий угловой момент количества движения Р, определяемый в соответствии с постулатами квантовой механики по формуле
, (5.1)
равен нулю, где h - постоянная Планка, m I – магнитное квантовое число, которое характеризует стационарные состояния, или собственные состояния ядра. Такое ядро является магнитонеактивным, так как оно, хотя и является электрозаряженной частицей, состоящей из вращающихся вокруг своих осей протонов и нейтронов, имеет результирующее магнитное поле, равное нулю.
|
|
Ядро, имеющее I ¹ 0, как электрически заряженная частица, вращающаяся вокруг некоторой оси, создает собственное магнитное поле и характеризуется магнитным моментом mn, величина которого пропорциональна угловому моменту количества движения Р:
mn = gn P, (5.2)
где gn – коэффициент пропорциональности, называемый гиромагнитным или магнитомеханическим отношением ядра.
Согласно условию квантования:
Для протона спиновое квантовое число равно ½ и z-компонента его углового момента (спин) равна:
Следовательно, протон может находиться только в двух спиновых состояниях.
Исходя из формулы (5.1) получаем:
(5.3)
Магнитный момент ядра может быть выражен также через так называемый ядерный g -фактор, представляющій собой произведение безразмерной постоянной gn и так называемого ядерного магнетона bn.
Ам2, (5.4)
где е – заряд протона; mn - масса протона; с - скорость света в вакууме.
Ядерный магнетон bn - это магнитный момент протона.
Магнитный момент ядра, выраженный через ядерный g -фактор, равен
mn = gn bn I. (5.5)
Значения I, gn, gn определяются природой ядра и представляют собой табулированные константы для ядер разных элементов (см. табл. 5.2).
Таблица 5.2 Магнитные свойства некоторых атомных ядер
Изотоп (Х) | Распространенность, % | Гиро- магнитное отношение g/2p, Гц/Гс | Относительная интенсивность сигнала ЯМР, % | Результирующий спин ядра I | Интервал химических сдвигов, м. д. |
1Н1 | 99,98 | 42 577 | ½ | ||
2D1 | 0,02 | 6 536 | |||
11B5 | 81,2 | 13 600 | 3/2 | ||
13C6 | 1,1 | 10 705 | 1,6 | ½ | |
15N7 | 0,4 | 4 314 | 0,1 | ½ | |
17O8 | 0,04 | 5 772 | 5/2 | ||
29Si14 | 4,7 | 8 460 | 7,8 | ½ | |
31P15 | 17 235 | ½ |
* м.д. – миллионные доли.
|
|
В зависимости от направления вращения ядра его магнитный момент может быть положительным (+ mn) или отрицательным (- mn).
В отсутствие внешнего магнитного поля любые ориентации ядерногомагнитного момента равновероятны, т. е. квантовые спиновые состояния ядра вырождены.
Ядро с угловым моментом P и магнитным моментом mn в статическом магнитном поле B0 ведет себя так, что располагающийся вдоль магнитного поля компонент .
Например, у протона или другого ядра со спином I = ½ возможны только два значения квантового числа mI (+1/2 и – ½) и, следовательно, только два стационарных разрешенных спиновых состояния с энергиями:
Е1 = mnB0 (5.6)
Е2 = - mnB0 (5.7)
Таким образом, в магнитном поле происходит расщепление энергетического уровня ядра со спином I = ½ на два подуровня (рис. 5.1).