В пространстве, окружающем токи и постоянные магниты, возникает силовое поле, называемое магнитным.
Важнейшая особенность магнитного поля состоит в том, что оно действует только на движущиеся в нем электрические заряды.
При исследовании магнитного поля пользуются замкнутым плоским контуром с током (рамка с током), линейные размеры которого малы по сравнению с расстоянием до токов, образующих магнитное поле.
Ориентация контура в пространстве определяется направлением нормали к контуру. Направление нормали задается правилом правого винта: за положительное направление нормали принимается направление поступательного движения винта, головка которого вращается в направлении тока, текущего в рамке.
Опыты показывают, что магнитное поле оказывает на рамку с током ориентирующее действие, поворачивая ее определенным образом.
1. За направление магнитного поля в данной точке принимается направление, вдоль которого располагается положительная нормаль к рамке.
2. За направление магнитного поля может быть также принято направление, совпадающее с направлением силы, которая действует на северный полюс магнитной стрелки, помещенной в данную точку.
|
|
Рамкой с током можно воспользоваться также и для количественного описания магнитного поля.
Вращающий момент сил зависит как от свойств поля в данной точке, так и от свойств рамки и определяется по формуле.
где pm — вектор магнитного момента рамки с током; В — вектор магнитной индукции (количественная характеристика магнитного поля).
Для плоского контура с током I
где S — площадь поверхности контура (рамки); n — единичный вектор нормали к поверхности рамки.
Если в данную точку магнитного поля помещать рамки с различными магнитными моментами, то на них действуют различные вращающие моменты, однако отношение
(Мmax - максимальный вращающий момент) для всех контуров одно и то же и поэтому может служить характеристикой магнитного поля, называемой магнитной индукцией
Магнитная индукция в данной точке однородного магнитного поля определяется максимальным вращающим моментом, действующим на рамку с магнитным моментом, равным единице, когда нормаль к рамке перпендикулярна направлению поля.
Так как магнитное поле является силовым, то его, по аналогии с электрическим, изображают с помощью линий магнитной индукции – линий, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора B. Их направление задается правилом правого винта: головка винта, ввинчиваемого по направлению тока, вращается в направлении линий магнитной индукции.
Линии магнитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводники с током. Этим они отличаются от линий напряженности электростатического поля, которые являются разомкнутыми.
|
|
В отличие от электрических зарядов свободные магнитные заряды не существуют, поэтому линии магнитной индукции не могут обрываться на полюсах.
В любом теле существуют микроскопические токи, обусловленные движением электронов в атомах и молекулах.
Вектор магнитной индукции Bхарактеризует результирующее магнитное поле, создаваемое всеми макро- и микротоками, т.е. при одном и том же токе и прочих равных условиях вектор B в различных средах будет иметь разные значения.
Магнитное поле макротоков описывается вектором напряженности Н.
где μ0 — магнитная постоянная; μ — безразмерная величина — магнитная проницаемость среды, показывающая, во сколько раз магнитное поле макротоков H усиливается за счет поля микротоков среды.
2. Закон Био-Савара-Лапласа.
Закон Био — Савара — Лапласа для проводника с током I, элемент dl которого создает в некоторой точке A индукцию поля dB, записывается в виде:
где dl — вектор, по модулю равный длине dl элемента проводника и совпадающий по направлению с током; r — радиус-вектор, проведенный из элемента dl проводника в точку A поля; r — модуль радиуса-вектора r.
Модуль вектора dB определяется выражением
Принцип суперпозиции: вектор магнитной индукции результирующего поля, создаваемого несколькими токами или движущимися зарядами, равен векторной сумме магнитных индукций складываемых полей, создаваемых каждым током или движущимся зарядом в отдельности:
Рассмотрим два примера.