1. Задача Неймана для уравнения Лапласа. Условие разрешимости.
2. Формула полной вероятности (с доказательством). Формула Байеса.
3. Решить смешанную задачу для волнового уравнения
, ,
ГУ: ; НУ: .
4. Случайная величина задана плотностью вероятности Найти и . (в билете опечатка: для приведенной в нем плотности не выполняется условие нормировки, я исправил как надо)
1. Задача Неймана для уравнения Лапласа имеет вид:
в области ,
,
где – оператор Лапласа, – граница области , – нормаль к границе.
Задача Неймана имеет решение не для любой функции , а только для такой, для которой выполнено условие
(поверхностный интеграл по границе области равен нулю).
Докажем это условие. Во второй формуле Грина
возьмем – гармоническая в функция (т.е. ), а (тогда , ).
Тогда формула Грина примет вид
,
откуда с учетом условия Неймана и получаем условие разрешимости в виде
Если условие разрешимости выполнено, то задача Неймана для уравнения Лапласа имеет бесчисленное множество решений.
|
|
2. События образуют полную группу попарно несовместных событий, если:
а) они являются попарно несовместными, т.е. при ;
б) .
Теорема. Пусть – некоторое событие, а события образуют полную группу попарно несовместных событий. Тогда имеет место формула полной вероятности
.
Доказательство. Заметим, что событие можно представит в виде суммы попарно несовместных событий (рис.):
.
Рис.
Используя теорему сложения, получим
.
Применяя к слагаемым последней суммы теорему умножения
,
получим
.
События называют гипотезами.
Часто бывает, что событие может происходить при двух взаимоисключающих условиях и . Если , то события и образуют полную группу событий и формулу полной вероятности можно записать в виде
.
Теорема. Пусть события удовлетворяют условиям, сформулированным в условии теоремы о формуле полной вероятности и . Тогда справедлива формула Байеса
.
Доказательство. Используя определение условной вероятности, получим
,
откуда
.
Далее, расписав в знаменателе по формуле полной вероятности, получим формулу Байеса.
Вероятности гипотез называют еще априорными вероятностями, а вероятности – апостериорными вероятностями ( – до опыта, – после опыта).
Если гипотезы две – и , то формулы Байеса для апостериорных вероятностей имеет вид
, .
3. Сначала найдем общее решение однородного уравнения при нулевых граничных условиях. Для этого воспользуемся методом Фурье (разделения переменных). Нетривиальные решения уравнения будем искать в виде . Подставляем в уравнение и разделяем переменные:
, ,
: ,
, , .
Тогда функции и являются соответственно решениями уравнений
|
|
, .
Из граничных условий , получаем краевые условия для функции : , , значит, , . Таким образом, для определения и получаем задачу Штурма-Лиувилля
: ,
, .
Поскольку мы имеем дело со второй краевой задачей, то является собственным значением, а – соответствующей ему собственной функцией.
Пусть теперь (при задача имеет только тривиальные решения). Общее решение уравнения имеет вид
.
Тогда . Из краевого условия получаем: , , т.е. и .
Из краевого условия получаем: . Поскольку и , то и равенство возможно тогда и только тогда, когда , откуда получаем , , т.е. , . Тогда получим , . Таким образом, получили решение задачи Штурма-Лиувилля:
собственные значения , , ;
собственные функции , , .
Разложим функцию в ряд Фурье на отрезке по системе собственных функций :
,
где
,
,
так как
,
Находим:
при
,
при
.
Заметим, что
, ,
, .
Тогда
.
Решение смешанной задачи для неоднородного волнового уравнения будем искать в виде ряда
,
где функции , , подберем так, чтобы удовлетворить неоднородному уравнению и начальным условиям. Заметим, что функция при любом выборе функций , , точно удовлетворяет однородным граничным условиям , . Находим производные
, ,
,
и подставляем их в неоднородное уравнение:
,
,
,
откуда получим, что функции , , удовлетворяют уравнениям
,
, ,
.
Из начальных условий получаем:
,
,
откуда
, .
Итак, функции , , являются решениями задач Коши
, , ;
, , ;
, , .
Решаем задачу для :
, ,
: , ,
: , .
Тогда
Задачи для , , имею в силу единственности только нулевое решение:
, .
Решаем задачи для . Уравнение – неоднородное линейное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами. Общее решение соответствующего однородного имеет вид
.
Частное решение неоднородного уравнения будем искать в виде
.
Тогда
, ,
,
,
Значит, общее решение уравнения для есть
.
Найдем , из начальных условий:
: , ,
,
: ,
Итак,
.
Окончательно получим решение смешанной задачи для неоднородного волнового уравнения при нулевых граничных условиях в виде
.
4. Математическое ожидание и дисперсию найдем соответственно по формулам:
, .
Для заданной плотности имеем:
,
.