1. Момент инерции материальной точки массой m относительно произвольной оси
,
где r – расстояние от точки до оси.
2. Момент инерции механической системы, состоящей из n материальных точек, относительно произвольной оси равен сумме произведений масс этих точек на квадраты их расстояний до рассматриваемой оси
,
где mi – масса i -ой материальной точки.
3. Момент инерции тела массой m относительно оси, проходящей через центр масс:
а) полого тонкостенного цилиндра (обруча) относительно оси цилиндра (для обруча относительно оси, перпендикулярной его плоскости)
,
где R – радиус цилиндра (обруча);
б) сплошного однородного цилиндра (диска) относительно оси цилиндра
,
где R – радиус цилиндра (диска);
в) однородного шара радиусом R
;
г) однородного стержня относительно оси, проходящей через его середину перпендикулярно к нему:
,
где l – длина стержня.
4. Если известен момент инерции тела относительно оси, проходящей через его центр масс, то момент инерции относительно любой другой параллельной оси определяется теоремой Штейнера: момент инерции тела относительно произвольной оси равен сумме момента инерции I 0 относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела m на квадрат расстояния d между осями
.
5. Моментом силы относительно некоторой точки O называют векторную величину , которая определяется выражением:
,
|
ветствии с этим правилом вектор
изображен на рис. 4 кружком с вписан- Рис.4
ным в него крестиком.
Числовое значение вектора равно
,
где – угол между направлениями векторов и .
6. Моментом силы относительно оси z называют параллельную этой оси составляющую момента силы относительно точки О (лежащей на оси)
[ ] z.
7. Момент импульса материальной точки относительно точки О (рис. 5)
= [ ] = m [ ],
где – радиус-вектор, проведенный из точки О в ту точку пространства, где находится материальная точка массой m; – импульс точки.
Числовое значение момента импульса
,
где – угол между векторами и .
8. Моментом импульса относительно оси z называют составляющую по этой оси момента импульса относительно точки О, лежащей на оси:
= [ ] z.
9. Проекция вектора момента импульса твердого тела (материальной точки) на ось z
,
где – проекция вектора угловой скорости на ось z; I z – момент инерции тела относительно оси z.
10. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси
.
Учитывая, что , уравнение динамики вращательного движения можно записать так:
,
где – проекция вектора углового ускорения на ось вращения.
Уравнения для твердого тела справедливы и для системы тел, если считать, что момент импульса системы тел (материальных точек) , а сумма моментов всех внешних сил .
11. Закон сохранения момента импульса: момент импульса замкнутой механической системы с течением времени не изменяется
.
Пример 5. Блок, имеющий форму диска массой m = 0,4 кг, вращается под действием силы натяжения невесомой нерастяжимой нити, к концам которой подвешены грузы массами m 1 = 0,3 кг и m 2 = 0,7кг. Определить силы натяжения нити по обе стороны блока.
Дано: m = 0,4кг; m 1 = 0,3 кг; m 2 = 0,7кг; g = 9,81 м/с2.
Найти: Т 1; Т 2.
|
|
; .
|
; .
Тогда
. (1)
Со стороны нити на диск действуют силы натяжения и . Вращающий момент, создаваемый этими силами относительно оси z, проходящей через центр диска и направленной перпендикулярно плоскости рисунка от нас:
,
где R – радиус диска.
Так как нить по условию задачи невесомая, то ; . Тогда
.
Запишем уравнение динамики вращательного движения для диска
.
Так как , , то, делая подстановку, можем записать
; .
Подставив выражения (1), определяющие Т 1 и Т 2, после несложных преобразований получим
.
Подставим числовые значения
м/с2.
Найдем значения Т 1 и Т 2:
Н;
Н.
Ответ: Т 1 = 3,9 Н; Т 2 = 4,6 Н.
Пример 6. Человек стоит на скамье Жуковского и держит в руках стержень, расположенный вдоль оси вращения скамейки (вертикально). Стержень служит осью вращения колеса, расположенного на верхнем конце стержня. Скамья неподвижна, колесо вращается с частотой . Радиус R колеса равен 20 см, его масса m = 3 кг. Определить частоту вращения скамьи n, если человек повернет стержень на угол 180°. Суммарный момент инерции человека и скамьи I = 6 кг×м2. Масса колеса равномерно распределена по ободу.
Дано: ; R = 0,2 м; m = 3 кг; кг×м2; α= 1800.
Найти: n.
Решение. Согласно условию задачи момент внешних сил относительно оси вращения z можно считать равным нулю. В этом случае проекция вектора момента импульса всей системы (рис.7) на ось z изменяться не будет (закон сохранения момента импульса).
|
|
а) б)
Рис.7
Запишем закон сохранения момента импульса в проекциях на ось z, учитывая, что в начальный момент времени скамья и человек были неподвижны:
или , (1)
где проекция вектора момента импульса колеса на ось z в начальный момент времени; – момент инерции колеса относительно оси z; – угловая скорость колеса; – проекция вектора момента импульса скамьи и человека на ось z после того, как человек повернул стержень; – угловая скорость скамьи; – проекция вектора момента импульса колеса на ось z после того, как человек повернул стержень.
Из уравнения (1) выразим ω:
. (2)
Момент инерции колеса, с массой равномерно распределенной по ободу, . Так как , , то, делая подстановку в уравнение (2) и произведя сокращения, получим
.
Подставим числовые значения и выполним вычисления
.
Ответ: .
ТЯГОТЕНИЕ
1. Закон всемирного тяготения
,
где F – сила взаимного притяжения двух материальных точек массами и ; r – расстояние между точками; G – гравитационная постоянная.
Это уравнение справедливо также для взаимодействующих тел, представляющих собой однородные шары. В этом случае r – расстояние между центрами масс шаров.
2. Напряженность гравитационного поля
,
где – сила, действующая на материальную точку массой в данной точке гравитационного поля.
Напряженность гравитационного поля вблизи поверхности Земли приближенно равна ускорению свободного падения.
3. Сила тяжести
,
где – ускорение свободного падения.
4. Весом тела называют силу, с которой тело вследствие тяготения действует на опору или подвес.
5. Потенциальная энергия гравитационного взаимодействия двух материальных точек массами и , находящихся на расстоянии r друг от друга:
.
6. Потенциал гравитационного поля
,
где – потенциальная энергия материальной точки массой , помещенной в данную точку поля.
7. Первой космической скоростью называют такую минимальную скорость, которую следует сообщить телу, чтобы оно могло двигаться вокруг Земли по круговой орбите, то есть превратиться в искусственный спутник Земли.
8. Второй космический скоростью называют такую наименьшую скорость, которую следует сообщить телу, чтобы оно могло без воздействия каких-либо дополнительных сил преодолеть земное притяжение и превратиться в искусственный спутник Солнца.
РАБОТА И ЭНЕРГИЯ
1. Работа силы на пути
,
где α – угол между направлением силы и направлением движения точки приложения силы.
В случае постоянной силы , действующей под углом α к перемещению:
.
2. Мгновенная мощность
,
где – скалярное произведение векторов и ; α – угол между векторами и .
3. Кинетическая энергия тела массой m, движущегося поступательно со скоростью υ:
.
4. Потенциальная энергия тела массой , поднятого на высоту над поверхностью Земли:
,
где h – высота, отсчитываемая от нулевого уровня, для которого .
Эта формула справедлива при условии , где – радиус Земли.
5. Сила упругости
,
где – коэффициент упругости (в случае пружины – жёсткость); – величина деформации.
6. Потенциальная энергия упругодеформированного тела (пружины)
.
7. Кинетическая энергия тела массой , вращающегося относительно оси z:
,
где – момент инерции тела относительно оси вращения; – проекция вектора угловой скорости на ось z.
8. Кинетическая энергия тела, участвующего в поступательном и вращательном движениях:
,
где υ – скорость центра масс тела; – момент инерции тела относительно оси вращения, проходящей через центр масс.
9. Работа внешних сил при вращении твердого тела
,
где – проекция результирующего момента приложенных к телу внешних сил на ось z; – угол, на который поворачивается тело за время .
10. Закон сохранения механической энергии: в замкнутой системе тел, между которыми действуют только консервативные силы, механическая энергия с течением времени не изменяется
.
Пример 7. Из бесконечности на поверхность Земли падает метеорит массой = 30 кг. Определить работу , которая при этом будет совершена силами гравитационного поля Земли. Ускорение свободного падения у поверхности Земли и её радиус считать известными.
Дано: = 30 кг; = 9,81 м/с2; = 6,37×106 м.
Найти: .
Решение. Механическую систему Земля-метеорит можно считать замкнутой. Со стороны Земли на метеорит действует сила тяготения. Это сила консервативная, поэтому при движении метеорита в поле тяготения Земли его механическая энергия изменяться не будет.
Так как метеорит был бесконечно далеко удален от Земли, то его потенциальная энергия в начальный момент времени была равна нулю
,
где – гравитационная постоянная; – масса метеорита; – масса Земли; – расстояние от центра масс Земли до метеорита.
Если , то . Потенциальная энергия метеорита вблизи поверхности Земли
,
где – радиус Земли.
В соответствии с законом сохранения механической энергии
,
где – кинетические энергии метеорита в начальный момент времени и вблизи поверхности Земли.
По мере приближения к Земле потенциальная энергия метеорита будет убывать, а его кинетическая энергия – увеличиваться. При движении метеорита в гравитационном поле Земли сила тяготения совершает работу. Эта работа идет на увеличение кинетической энергии метеорита и совершается за счет убыли его потенциальной энергии
. (1)
На метеорит вблизи поверхности Земли действует сила тяготения
.
Если пренебречь суточным вращением Земли, то в соответствии со вторым законом Ньютона , тогда . Делая подстановку в уравнение (1), получим .
Выполним вычисления
.
Ответ: .
Пример 8. Диск скатывается без скольжения с наклонной плоскости. Найти линейную скорость υ центра масс диска у основания наклонной плоскости, если ее высота h равна 0,5 м, начальная скорость движения диска υ 0 равна нулю, угол α, который плоскость составляет с горизонтом, равен 30°. Сколько времени будет скатываться диск?
Дано h = 0,5 м; υ 0 = 0 м/с; α = 300; м/с2.
Найти: υ; t.
Решение. В начальный момент времени кинетическая энергия диска равна нулю, а его потенциальная энергия
,
где – масса диска; – ускорение свободного падения.
|
|
Рис.8
У основания наклонной плоскости потенциальная энергия диска равна нулю, а его кинетическая энергия
,
где – кинетическая энергия поступательного движения; – кинетическая энергия вращательного движения; – момент инерции диска относительно его геометрической оси (ось, проходящая через центр масс диска перпендикулярно плоскости рисунка); – угловая скорость диска относительно его геометрической оси.
Так как ; , где – радиус диска, то . Тогда
.
В соответствии с законом сохранения механической энергии
.
Делая подстановку, запишем .
Найдем скорость диска у основания наклонной плоскости
.
Подставив числовые значения, получим
м/с.
На диск во время движения действуют постоянные по величине силы. Следовательно, диск будет двигаться с постоянным по модулю ускорением а. В этом случае
; (1)
, (2)
где – длина наклонной плоскости.
Решая уравнения (1) и (2) совместно, найдем время скатывания
.
Выполним вычисления
.
Ответ: υ м/с; с.
Пример 9. Пружина жесткостью сжата силой . Определить работу внешней силы, дополнительно сжимающей пружину еще на .
Дано: ; ; = 2 см = 0,02 м.
Найти: .
Решение. Пусть внешняя сила сжимает пружину на величину . В соответствии с законом Гука . Так как , то потенциальная энергия пружины в этом состоянии
.
Потенциальная энергия пружины, сжатой на величину ():
.
Работа, совершаемая внешней силой при сжатии пружины, идет на увеличение ее потенциальной энергии. В соответствии с законом сохранения механической энергии
.
Подставим числовые значения
.
Ответ: .
Пример 10. Якорь двигателя вращается с частотой . Определить вращающий момент , если двигатель развивает мощность .
Дано: ; .
Найти: .
Решение. При повороте якоря на угол вращающий момент совершает работу
,
где – проекция вектора момента силы на ось вращения z.
Мощность двигателя
,
где – угловая скорость якоря.
Найдем вращающий момент: . Выполним проверку размерности
.
Выполним вычисления
.
Ответ: .
Пример 11. Кинетическая энергия тела, вращающегося относительно неподвижной оси, зависит от угла поворота по закону . При этом вращающий момент . Найти значение n.
Дано: ; .
Найти: n.
Решение. Пусть тело вращается относительно неподвижной оси z. Его кинетическая энергия равна
,
где – момент инерции тела относительно оси вращения; – проекция вектора угловой скорости на ось z.
Так как , то . Тогда .
Запишем уравнение динамики вращательного движения тела относительно оси z
или , (1)
где – проекция вектора момента силы на ось ; – проекция вектора углового ускорения на ось z.
Делая подстановку в уравнение (1), получим
,
где .
Ответ: .