Рис. 3.17 |
Разбросу частот согласно формуле соответствует разброс значений (модуля) волнового вектора .
Пространственная когерентность связана с разбросом вектора . Возникновение в некоторой точке пространства колебаний с разными возможно, если ширина источника конечна и волны испускаются разными участками протяженного, не точечного объекта. Вернемся к опыту Юнга, в котором размеры отверстий отличны от точечных, т. е. волновые векторы в точке будут изменятся в некотором угле . Отдельные участки источника света будут возбуждать колебания никак не связанные между собой и создавать свои интерференционные картины. Результирующая интерференционная картина будет формироваться наложением интерференционных полос, создаваемых отдельными участками источника.
Рис. 3.18 |
Тогда смещение интерференционной картины .
Если смещение полос D х много меньше периода Т, то максимумы различных интерференционных картин практически наложатся друг на друга и картина будет такой же как от точечного источника. Картина будет различима при условии
|
|
или .
Рис. 3.19 |
Формула определяет угловые размеры источника при котором мы еще наблюдаем интерференцию.
Радиус когерентности.
Определим наибольшее d :
Солнце j =0,01 раз
l =0,5 m
rког =0,5 / 0,1 =50 mm
Интерферометры.
Рис.3.20. Оптическая схема интерферометра |
Интерферометры- оптические приборы, в которых измерения производятся на основе явления интерференции.
Интерферометр Майкельсона. Рассмотримоптическую схему интерферометра. Если зеркала строго перпендикулярны оптической оси, то волны возвращаются по тому же направлению, что и пришли. Если одно расстояние L1, а второе L2, то волна от зеркала М2 запоздает на величину - это разность хода.
Если разность хода , то наблюдается минимум интенсивности. Для разности фаз должно выполняться условие .
В общем случае условие max:
Рис. 3.21 |
; max:
min:
Условие min: ;
Это полосы бесконечной ширины.
Яркое поле. |
Темное поле. |
Если волны под углом, то образуются полосы конечной ширины, и период полос, как сказано раньше, определяется
Рис. 3.22 |
Зеркала Френеля.
,
Рис. 3.23 |
Бипризма Френеля.
Зеркало Ллойда.
Рис. 3.24 |
Интерферометр Релея. Dопт = Ln2-Ln1=DnL
|
|
Служит для определения показателя преломления с высокой точностью.
L»2м. Dn ~10-7¸10-8
Наиболее широко используется для определения показателя преломления газов.