Тройной интеграл.
1º. Мера Жордана в пространстве .
Рассмотрим разбиение пространства на кубы ранга с помощью плоскостей , , , . Обозначим количество кубов ранга, содержащихся во множестве и − количество кубов ранга, пересекающихся с множеством . Пусть ещё .
Определение. ВнутреннеймеройЖордана множества называется величина . Внешней мерой Жордана множества называется величина . Множество называется измеримым по Жордану или кубируемым, если . Их общее значение называется просто мерой этого множества или его о бъёмом.
2º. Определение тройного интеграла. Пусть − кубируемое, ограниченное множество и − функция, определенная на этом множестве. Рассмотрим разбиение на неперекрывающиеся кубируемые подмножества и выберем точки . Обозначим − объём множества и диаметр этого множества. Назовем мелкостью разбиения величину . Образуем интегральную сумму Римана .
Определение. Если существует предел , то функция называется интегрируемой по Риману на множестве , в записи − , а сам предел называется тройным интегралом и обозначается или .
Точно так же, как в одномерном и двумерном случаях, формулируются и доказываются критерий интегрируемости, теорема о существования тройного интеграла от непрерывной функции и основные свойства интеграла. Отметим только, что средним интегральным в трёхмерном случае называют величину
.
Замечание. По той же схеме определяется мера Жордана и интеграл в пространстве при любом натуральном .
3º. Сведение кратных интегралов к повторным интегралам.
Пусть , ; − сечение множества гиперплоскостью и пусть − проекция на подпространство (т.е. на подпространство первых координат).
Теорема. Пусть существует интеграл и пусть при любом значении существует интеграл по сечению . В таком случае существует повторный интеграл . При этом .
Отметим частные случаи, когда : 1) и 2) .
Замена переменных в кратных интегралах.
1˚. Перед тем как сформулировать правило замены переменных в кратных интегралах, напомним это правило в одномерном случае.
Рассмотрим гладкое отображение (замену переменной) . Будем считать, что , причём не обращается в нуль на отрезке . Пусть еще , . Тогда .
Теорема. Пусть − область с кусочно-гладкой границей и , где , − взаимно однозначное отображение класса , причем якобиан этого отображения не обращается в нуль в области . Пусть ещё . Тогда
.
Эту формулу можно объяснить следующим образом. Из линейной алгебры известно, что , где − линейный оператор , показывает, во сколько раз изменяется объём любого параллелепипеда (и, значит, любого тела) под действием оператора . Отсюда нетрудно вывести, что модуль определителя Якоби отображения представляет собой коэффициент искажения объёма бесконечно малой окрестности точки под действием этого отображения.
2˚. Криволинейные координаты в области задаются с помощью гладкого взаимно однозначного отображения , для которого якобиан не обращается в нуль . Координатной линией называются образ линии , вдоль которой изменяется только координата .
В качестве примера криволинейных координат рассмотрим полярные координаты на плоскости. В этом случае − полярный радиус точки , отсчитываемый от полюса O, − полярный угол, отсчитываемый от полярной оси. Если , − координаты точки в правой прямоугольной декартовой системе координат, где ось совпадает с полярной осью, то . Линии − лучи, выходящие из точки , линии − окружности с центром в этой точке.
Вернёмся к общему случаю. По касательной к линии в заданной точке идёт вектор , который мы будем коротко записывать . Длина этого вектора называется коэффициентом Ламэ и обозначается . По предыдущему , т.е. − коэффициент искажения длины вдоль линии . В таком случае − единичный касательный вектор к линии . Набор векторов называется подвижным репером. Он, вообще говоря, зависит от точки, в которой вычислены все эти векторы. Если подвижный репер в каждой точке образует ортогональную систему векторов, то криволинейные координаты называются ортогональными.
Имеем . В ортогональном случае из этой формулы, в частности, следует, что
.
Таким образом, в случае перехода от прямоугольных декартовых координат к ортогональным криволинейным координатам коэффициент искажения объёма равен произведению коэффициентов искажения длины вдоль координатных направлений.
3˚. Важные примеры криволинейных координат.
1. Полярные координаты. Выше уже были описаны полярные координаты и их связь с прямоугольными декартовыми координатами. Коэффициенты Ламэ легко вычисляются, исходя из их геометрического смысла: , .
Подвижный репер состоит из взаимно ортогональных векторов . Следовательно, полярные координаты представляют собой ортогональную криволинейную систему координат. Поэтому , иначе говоря, .
2. Обобщенные полярные (эллиптические) координаты. По определению они вводятся формулами . Координатными линиями являются эллипсы и лучи . Система − косоугольная. Здесь или .
3. Цилиндрические координаты в пространстве.Так называются величины , где совпадает с соответствующей декартовой координатой точки , а − полярные координаты точки , являющейся проекцией на плоскость . Здесь . Линии − лучи, расходящиеся от оси под прямым углом к ней. Линии − окружности с центром на си , лежащие в плоскостях . Линии − прямые, параллельные оси . Координатные поверхности: полуплоскости , начинающиеся с оси , плоскости , наконец, цилиндры (давшие название системе). Коэффициенты Ламэ: . Данная система является ортогональной. , т.е. . |
4. Сферические координаты в пространстве.Так называются величины , где − расстояние точки от начала координат; − широта и долгота точки; . При этом , или . Линии − лучи, выходящие из начала координат; линии − меридианы; линии − параллели. Координатные поверхности – сферы , конусы и полуплоскости , начинающиеся с оси . Коэффициенты Ламэ: , , . Так как сферическая система является ортогональной, то , . |
Приложения кратных интегралов.
1˚. Геометрические приложения.