Дополнения к теореме о подъемной силе.
В исходном виде теорема Жуковского еще непригодна для количественных оценок силы, так как нужно ещё определить величину циркуляции. Этой цели служит постулат Жуковского — Чаплыгина: острая задняя кромка профиля обтекается плавно, и скорость потока на ней имеет конечное значение.
С математической точки зрения этот постулат дает необходимое дополнительное условие для определения циркуляции. С физической точки зрения он отражает свойства течений вязкой жидкости. В самом деле, если бы точка схода струй располагалась не на острой задней кромке, а где-либо на верхней или нижней поверхности профиля (рис. 5.3), то тогда существовало бы обтекание острой задней кромки, что привело бы к возникновению бесконечно больших отрицательных давлений. Для реальной жидкости это приводило бы к отрыву потока. Значит, условие плавного схода струй с острой задней кромки есть условие безотрывного обтекания задней кромки профиля.
Приведенной теории можно придать более конкретный физический смысл. Логично допустить, что при плавном сходе струй с задней кромки, скорости жидкости на верхней и нижней поверхностях должны быть равны между собой. Согласно уравнению Бернулли в этом случае и давления сверху и снизу должны быть равны. Следовательно, непосредственно на задней кромке отсутствует перепад давления и несущая способность задней кромки равна нулю.
|
|
При обтекании профиля циркуляционным потоком невязкой жидкости возникает поперечная скорости набегающего потока сила, а продольная
составляющая — сила сопротивления — отсутствует.
Рис.5.3 Рис.5.4
Такая ситуация на первый взгляд выглядит парадоксальной. В самом деле, предположим, что профиль представляет собой отрезок прямой линии (пластину). В невязком потоке существуют только силы давления, которые перпендикулярны поверхности пластины. Поэтому их равнодействующая будет также перпендикулярна к ней. Между тем, согласно теореме Жуковского, равнодействующая перпендикулярна скорости набегающего потока (рис. 5.4). Парадокс устраняется, если предположить, что на передней острой кромке возникает разрежение бесконечной величины, так что произведение бесконечного разрежения на бесконечно малую площадь остается конечным. Сила X, возникающая на передней кромке, является тянущей, обычно ее называют подсасывающей силой. Проекции сил X и Y на направление набегающего потока равны между собой, но противоположны по знакам, так что суммарное сопротивление оказывается равным нулю. В реальной жидкости бесконечные разрежения существовать не могут. В окрестности острой кромки поток отрывается, и подсасывающая сила не реализуется. Это приводит к появлению дополнительного сопротивления. Значит, в реальных конструкциях нужно стремиться к обеспечению плавного обтекания передней кромки. Для этой цели применяют профили с плавными обводами носовой части, а в случае необходимости и отклоняемые носики (предкрылки).