Поток вектора индукции, теорема Гаусса.
Электростатическое поле в диэлектрике. Электростатическое поле на границе двух сред с различными физическими свойствами.
План лекции:
1. Поток вектора индукции, теорема Гаусса.
2. Поляризация диэлектрика. Диполь. Коэффициент поляризации. Вектор поляризации.
3. Граничные условия на границе металл – диэлектрик.
4. Граничные условия на границе диэлектрик – диэлектрик.
Краткое содержание лекции:
Если некоторую поверхность разбить на N элементарных площадок и поместить в электростатическое поле, то через каждую площадку будет проходить элементарный поток вектора индукции (рис.1):
где вектор нормальный к площадке и модулем равным величине площадки;
– вектор индукции в i -ой площадке.
Суммарный поток вектора через поверхность S будет равен:
При уменьшении площади элементарных площадок и увеличении их числа в пределе получаем формулу поток вектора индукции:
Если заряд q окружить поверхностью произвольной формы, то суммарный поток через замкнутую поверхность будет равен (теорема Гаусса):
|
|
(1) |
Если внутри заряда нет, то
Если замкнутая поверхность охватывает несколько зарядов, то
здесь заряд; количество зарядов.
Диэлектрик представляет собой пространство, заполненное диполями, которые не могут свободно перемещаться, но могут ориентироваться. Диполь имеет момент равный (рис.2).
В некотором малом объёме ΔV при отсутствии внешнего электростатического поля сумма моментов диполей равна нулю. При наличии внешнего источника поля диполи ориентируются по полю, и их суммарный момент перестаёт быть равным нулю, а становится равным некоторому суммарному вектору
Если этот суммарный вектор отнести к объёму ΔV и последний устремить к нулю, то в результате получается вектор поляризации
,
Теперь индукция в диэлектрике будет равной:
Проделаем следующие операции с модулями векторов:
здесь kП – коэффициент поляризованности вещества.
Обозначая, получаем:
(2) |
где – относительная диэлектрическая проницаемость.
С учётом (2) теорему Гаусса можно записать так:
Если рассмотреть полосу диэлектрика в поле вектора , то можно сделать следующее заключение. Величина индукции в диэлектрике будет равной:
а напряжённость поля
здесь вектор напряжённости поляризации.
Поэтому напряжённость поля в диэлектрике будет меньшей, чем вне диэлектрика.
На границе металл – диэлектрик (металл – воздух) вектор напряжённости поля нормален к поверхности металла. Внутри металла вектор напряжённости электрического поля равен нулю, внутри металла электростатического поля нет. На поверхности металла распределён заряд плотностью здесь – нормальная составляющая вектора напряженности. Это можно показать с помощью теоремы Гаусса.
|
|
На границе двух сред с диэлектрическими проницаемостями ε1 и ε2 выполняется равенство нормальных составляющих индукции, то есть:
(3) |
и равенство касательных к поверхности раздела сред напряжённостей электростатического поля:
(4) |
Если силовые линии поля в первой среде имеют с нормалью к поверхности раздела сред угол θ1, а во второй θ2, то линии на границе раздела преломляются с выполнением условия:
(5) |
Для металла можно считать, что ε1 = ∞, тогда из (5) следует, что
,
то есть силовые линии поля выходят из металла в воздух под углом 900.
Металлическое тело имеет везде одинаковый потенциал.
При расчёте поля методом интегральных уравнений границу раздела диэлектрик–диэлектрик (воздух) замещают простым слоем зарядов с поверхностной плотностью σ. Найдём связь между вектором напряжённости внешнего поля и плотностью простого слоя зарядов. Поскольку , то
По теореме Гаусса:
или
Окончательно получаем:
;
Здесь σ – плотность зарядов, индуцированных на поверхности проводника внешним полем напряженностью .