Тензор напряжений (или напряжённое состояние точки среды) зависит от скорости течения среды. Кинематическое соотношение, характеризующее движение жидкости, - это градиент скорости .
В общем случае течение, возможно, более чем одно ненулевое направление градиента скорости. Каждый из трёх компонентов скорости может изменяться в трёх координатных направлениях, что даёт девять возможных компонент градиента. Таким образом, можно ввести тензор градиентов скорости Ñu, который в декартовых координатах запишется:
Напряжённое состояние среды связано и определяется дифференциальными изменениями. Так, например, под воздействием одной и той же растягивающей силы различные материалы получают различные удлинения. Связь напряжений и деформаций для твёрдых тел осуществляется с помощью закона Гука: |
где
E – модуль упругости, физический смысл – напряжение.
Напряжения, их величина, в вязкой, жидкой среде связаны со скоростями течения среды.
Причём чем сильнее изменяется величина скорости по сечению канала, тем больше усилие действует на среду, тем большее напряжение в среде возникает: |
; величина называется градиентом скорости.
Движение жидкости представляет собой одновременное перемещение и вращение. Такие движения можно разделить, представить тензор градиентов деформацией в виде двух частей:
Где и - тензор скоростей деформации и вращательный тензор.
Тензор скоростей деформаций вводится следующим образом:
, где
тензор - транспонированный тензор, имеющий те же компоненты, что и Ñu, но с переставленными индексами (столбцы и строки переставлены).
Уравнениями состояния или реологическими уравнениями называют уравнения связывающие тензор напряжений и тензор скоростей деформаций, т.е.
В том случае, если связь между этими тензорами линейна, то говорят, что жидкость является ньютоновской.
Если ньютоновская жидкость помещена между двумя параллельными, бесконечными пластинами и одна из пластин движется с постоянной скоростью, то после достижения установившегося течения, сила на единице площади, приводящая в движение пластину, пропорциональна скорости движения пластины и обратно пропорциональна расстоянию между пластинами.
Выражение слева представляет собой напряжение, которое определяется как сила, действующая на единицу площади в плоскости с нормалью y и в направлении z, т.е. tyz. Далее так как профиль скорости линеен, то выражение справа представляет собой градиент скорости, т.е. |
, где (2.1)
– коэффициент пропорциональности, вязкость*5 материала. Выражение (2.1) есть ньютоновский закон вязкости для несжимаемых жидкостей в простом сдвиговом течении.
В общем случае ньютоновский закон течения:
, или
(2.2)
Неньютоновскими жидкостями называются все те жидкости, которые на различных основаниях не следуют ньютоновскому закону. В последние три десятилетия было применено много усилий для описания (создания) реологических законов, достаточно хорошо описывающих сложное поведение неньютоновских жидкостей.
Неньютоновский характер материала в теории экструзии и течении полимерных материалов в длинных трубах проявляются в нелинейной взаимосвязи напряжением сдвига и скорости сдвига.
Характер неньютоновской жидкости может быть проиллюстрирован следующим экспериментом. Представим длинную горизонтальную трубу длиной L и радиусом R, в которой скорость течения определяется как функция градиента давления. Тогда расход жидкости через поперечное сечение определяется:
Для неньютоновских жидкостей связь Q и нелинейна. |
Все среды подразделяются на:
- ньютоновские;
- неньютоновские или аномально-вязкие;
А также подразделяются на:
- Вязкие;
- Вязко-упругие.
Аномально-вязкие среды подразделяются на:
1) псевдопластические;
2) дилатантные
К псевдопластическим средам относятся суспензии, содержащие асимметричные частицы, растворы и расплавы полимеров.
К дилатантным средам относятся суспензии с большим содержанием твёрдой фазы.
Математическое выражение связи напряжений и скоростей деформаций для ньютоновских жидкостей различны, многообразны и получены эмпирическим путём.
В кабельной промышленности, где для наложения полимеров, которые ведут себя как псевдопластические жидкости, наиболее распространённым реологическим законом является степенной закон. В общем случае закон течения для нелинейных сред:
, где
mэ – эффективная вязкость, вся нелинейность – в ней.
– реологический степенной закон, где
m0 – коэффициент консистенции или начальная вязкость;
I2 – второй инвариант тензора скоростей деформаций;
n – показатель аномалии.
Инвариант тензора – величина, не зависящая от выбора координат.
– первый инвариант тензора деформации;
– второй инвариант тензора деформации.
В декартовой системе координат I2 равен:
Кроме того, что вязкость может быть функцией скорости сдвига, для всех материалов характерна её температурная зависимость, всегда ниспадающая.
1, 2, 3 – материалы с разной молекулярной массой. Математически эта зависимость может быть представлена двумя различными выражениями: Уравнение Аррениуса: Уравнение Рейнольдса: , где |
A, B – характеристики материала;
U (иногда пишут E) – энергия активации;
k – постоянная Больцмана;
T – температура;
b – температурный коэффициент.
С учётом зависимости имеем реологическое уравнение: