Из выражения (10.11) следует, что частота тока статора пропорциональна частоте вращения магнитного поля, созданного током статора:
f 1 = n 0 p /60. (10.20)
Так как ротор вращается в сторону поля (рис. 10.14), частота пересечения его обмотки магнитным полем будет определяться разностью частот вращения магнитного поля и ротора. По аналогии с (10.20) частота тока ротора
f 2 = (n 0 - n) р /60. (10.21)
Из отношения (10.20) к (10.21)
f 1 /f 2 = n /(n 0 - n)
получаем выражение частоты тока ротора
f 2 = f 1 (n 0 - n)/ n 0 = f 1 s, (10.22)
где s — скольжение:
s = (n 0 - n)/ n 0. (10.23)
Скольжение — величина безразмерная, представляющая собой частоту вращения ротора относительно поля статора, выраженную в долях частоты вращения поля статора. Когда ротор неподвижен (n = 0),
Рис. 10.14. К пояснению скольжения и частоты тока ротора
s = (n 0 - 0)/ n 0 = 1; f 2 = f 1 s = f 1 • 1 = f 1.
Если ротор вращается с частотой поля, то
s = (n 0 - n 0)/ n 0 = 0; f 2 = f 1 s = f 2 • 0 = 0.
При неподвижном роторе его обмотка относительно поля находится в тех же условиях, что и обмотка статора. Поэтому ЭДС обмотки ротора может быть определена по аналогичной формуле, что и ЭДС обмотки статора:
|
|
E 2к = 4,44 f 1 w 2Ф k 02, (10.24)
где w 2 — число витков фазы обмотки ротора k 02 — обмоточный коэффициент обмотки ротора. Когда ротор вращается,
Е 2 = 4,44 f 2 w 2Ф k 02. (10.25)
Из отношения (10.24) и (10.25) вытекает, что
E 2 = E 2к = f 2/ f 1. (10.26)
Подставив в (10.26) вместо f 2 его значение из (10.22), получим
E 2 = E 2k = f 1 s/f 1 = E 2k s. (10.27)
Таким образом, ЭДС обмотки ротора пропорциональна скольжению.
При n = 0 s = 1, E 2 = E 2к; при n = n 0 s = 0, E 2 = 0.