Общее решение строится как сумма главных колебаний с произвольными фазами, умноженных на произвольные постоянные:
,
или .
В общем решении произвольных постоянных , которые можно найти из начальных условий :
Обозначим и перепишем систему в виде
Определитель каждой из подсистем не равен нулю, поскольку его столбцы – линейно независимые формы колебаний. Постоянные выражаются через :
Рис. 7.7. Свободные колебания |
Раскладывая потенциальную энергию в ряд до второй степени включительно, получим:
,
где . Обобщенные силы:
Кинетическая энергия, как уже отмечалось, записывается в момент прохождения системой положения равновесия:
,
где
Уравнения Лагранжа имеют вид:
Решение этой системы будем искать в виде :
|
|
Приравнивая определитель нулю, получим частотное уравнение:
.
Пусть .
Тогда
Частотное уравнение примет вид:
.
Отношение амплитуд найдем из первого, например, уравнения системы:
. Для первой собственной частоты , для второй и общее решение имеет вид:
.