Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний с учётом сопротивления
где – коэффициент сопротивления среды,
– коэффициент пропорциональности в выражении силы сопротивления
Решение дифференциального уравнения вынужденных колебаний с учётом сопротивления, как и прежде, состоит из двух частей
где – общее решение уравнения .
здесь
при и с учётом, что
– частное решение, которое ищется в виде
Здесь после преобразований получаются выражения для и
В итоге решение исходного дифференциального уравнения (6.2):
где при .
Величины и от начальных условий не зависят. Амплитуда собственных колебаний за счёт множителя с течением времени уменьшается (рис. 6). Если принять в конце , то получаем расчётную формулу для времени установления вынужденных колебаний
Рис. 6. График вынужденных колебаний
материальной точки с учётом сопротивления
По истечении времени колебания становятся только вынужденными по закону