Расчет пусковых характеристик

Учет эффекта вытеснения тока. С увеличением частоты тока в стержнях обмотки короткозамкнутого ротора возникает эффект вы­теснения тока, в результате которого плотность тока в верхней час­ти стержней возрастает, а в нижней уменьшается, при этом активное сопротивление ротора увеличивается, а индуктивное уменьшается. Изменение сопротивлений ротора влияет на пусковые характери­стики машины.

В большинстве случаев эффект вытеснения тока в обмотках короткозамкнутых роторов играет положительную роль, так как уве­личивает начальные моменты двигателей. Это широко используют при проектировании асинхронных машин, выполняя роторы с глу­бокими прямоугольными или фигурными пазами или с двойной бе­личьей клеткой, в которых эффект вытеснения тока проявляется особенно сильно. Однако неравномерное распределение плотности тока по сечению стержня ротора может привести и к нежелатель­ным последствиям. Например, при неудачно выбранных размерных соотношениях стержней чрезмерно возрастающая в пусковых режи­мах плотность тока в их верхних участках может вызвать неравно­мерное тепловое удлинение стержней и их изгиб. При этом стержни разрывают усики пазов и выгибаются в воздушный зазор, что неиз­бежно приводит к выходу двигателя из строя. В связи с этим правильный учет влияния эффекта вытеснения тока является необходимым при проектировании асинхронных машин с короткозамк-нутыми роторами.

В расчетах удобнее определять не непосредственно активное и индуктивное сопротивления стержней при неравномерной плотно­сти тока, а их относительные изменения под действием эффекта вы­теснения тока. Эти изменения оценивают коэффициентами и . Коэффициент показывает, на сколько увеличилось активное со­противление пазовой части стержня при неравномерной плотно­сти тока в нем по сравнению с его сопротивлением при одинако­вой плотности по всему сечению стержня:

. (11.1)

Коэффициент демпфирования показывает, как уменьшилась магнитная проводимость участка паза, занятого проводником с током, при действии эффекта вытеснения тока по сравнению с про­водимостью того же участка, но при равномерной плотности тока в стержне :

. (11.2)

ξ, так называемая «приведенная высота» стержня, — величина безразмерная, значение которой определяется по формуле

, (11.3)

где — высота стержня в пазу, м: ;

и — ширина стержня и ширина паза, м. При расчете роторов со вставными стерж­нями принимают ; в роторах с литой обмоткой — ;

— частота тока в роторе в расчетном режиме, Гц;

— удельное сопро­тивление материала стержня при расчетной температуре, Ом×м.

Для двигателей общего назначения с медными вставными стерж­нями короткозамкнутого ротора при расчетной температуре 75° С ( = 10^-6/47 Ом×м) из (11.3) имеем

. (11.4)

При расчетной температуре 115° С ( = 10^-6/41 Ом×м)

. (11.5)

При литой алюминиевой обмотке ротора при расчетных темпе­ратурах 75° С ( = 10^-6/21,5 Ом×м) и 115° С ( = 10^-6/20,5 Ом×м) соответственно имеем

; (11.6)

. (11.7)

При ξ ≤ 1 эффект вы­теснения тока практически не влияет на сопротивления стержней. Это является критерием необходимости его учета при проектировании.

В расчетах условно принимают, что при действии эффекта вы­теснения ток ротора распределен равномерно, но не по всему сече­нию стержня, а лишь по его верхней части, ограниченной высотой , имеющей сечение и сопротивление , называют глу­биной проникновения тока в стержень. Для прямоугольных стерж­ней .

При определении аналогично принимают, что ток равномер­но распределен по верхней части сечения стержня высотой .

В практических расчетах для определения и пользуются кривыми и (рис. 11.1 и 11.2). Принятые допущения приводят к положению, что на глубину проник­новения не влияют высота и конфигурация стержня. Это позволяет использовать кривые и для определения и в стержнях различных конфигураций. Расчет проводят в следующей последовательности. По полной высоте стержня, частоте тока и уде­льному сопротивлению материала стержня по (11.3) определяют функцию ξ, в соответствии с которой по кривым рис. 11.1 находят функцию φ, а по кривым рис. 11.2 — функцию φ'. Далее определяют глубину проникновения тока

, (11.8)

и коэффициент .

Рис. 11.1. Кривые и в функции «приведенной высоты» ( при и при )

Рис. 11.2. Зависимость от «приведенной высоты» при

Коэффициент определяют по отношению площадей всего се­чения стержня и сечения, ограниченного высотой , т.е.

. (11.9)

По значениям и можно найти сопротивление пазовой части стержня обмотки ротора и коэффициент магнитной проводимости участка паза ротора, занятого стержнем с током:

; (11.10)

. (11.11)

Для определения в стержнях некоторых наиболее распростра­ненных конфигураций используют заранее полученные расчетные формулы.

Рис. 11.3. К расчету в стержнях различной конфигурации:

– расчетная глубина проникновения тока

Для прямоугольных стержней (рис. 11.3, а)

. (11.12)

Для круглых стержней (рис. 11.3, б)

. (11.14)

Функция для круглого стержня представлена на рис. 11.1.

Для грушевидных стержней (рис. 11.3, в)

(11.15)

Площадь сечения при

, (11.16)

где

;

.

При площадь

. (11.17)

При принимают и .

Для трапецеидальных стержней с узкой верхней частью (см. рис. 11.3, г)

,

определяют по (11.15). Площадь , при определяют по (11.17) и при – по (11.16), причем

. (11.18)

Для других конфигураций стержней может быть определен из общего выражения к с учетом размерных соотношений стержня и глубины проникновения тока в стержень .

Для расчета характеристик необходимо учитывать изменение со­противления всей обмотки ротора , поэтому удобно ввести коэф­фициент общего увеличения сопротивления фазы ротора под влия­нием эффекта вытеснения тока:

, (11.19)

где — сопротивление фазы короткозамкнутого ротора с учетом влияния эффекта вытеснения тока.

Выражение (11.19) легко преобразовать в более удобный для расчета вид:

. (11.20)

Для прямоугольных стержней это выражение приобретает вид

(9.258)

. (11.21)

В (11.20) и (11.21) для роторов без радиальных вентиляционных каналов с литой обмоткой (с прилегающими замыкающими кольца­ми) .

Для роторов с радиальными вентиляционными каналами и ро­торов с отставленными замыкающими кольцами

, (11.22)

где — полная длина стержня, равная расстоянию между замыкаю­щими кольцами, м;

и — число и ширина, м, радиальных вентиля­ционных каналов;

— длина сердечника ротора, м.

Активное сопротивление фазы обмотки ротора с учетом вытес­нения тока будет равно:

. (11.23)

Обозначив коэффициентом изменение индуктивного сопро­тивления фазы обмотки ротора от действия эффекта вытеснения тока, получим

, (11.24)

тогда

, (11.25)

где — коэффициент магнитной проводимости пазового рассея­ния с учетом эффекта вытеснения тока:

,

здесь

;

— коэффициент магнитной проводимости участка паза, занятого проводником с обмоткой (выражение для определения в фор­мулах табл. 8.4 является множителем перед коэффициентом ).

Влияние насыщения на параметры. В предыдущих параграфах рассматривались методы расчета параметров при допущении от­сутствия насыщения стали магнитопровода полями рассеяния, магнитная проницаемость которой принималась равной беско­нечности. При расчетах параметров холостого хода и рабочих режимов это допущение вполне оправдано, так как токи в этих режимах относительно малы и потоки рассеяния не создают за­метного падения магнитного напряжения в стали зубцов. При увеличении скольжения свыше критического и в пусковых режи­мах токи в обмотках возрастают и потоки рассеяния увеличива­ются. Коронки зубцов статора и ротора в машинах средней и бо­льшой мощности в большинстве случаев оказываются сильно насыщенными.

Насыщение коронок зубцов (рис. 11.4) приводит к увеличению магнитного сопротивления для части потока рассеяния, магнитные линии которого замыкаются через верхнюю часть паза. Поэтому ко­эффициент магнитной проводимости пазового рассеяния уменьша­ется. Несколько снижается также магнитная проводимость диффе­ренциального рассеяния. На коэффициент магнитной проводимости лобового рассеяния насыщение стали потоками рассеяния влияния не оказывает.

Рис. 11.4. Насыщение участков коронок зубцов потоком рассеяния

Уменьшение потока пазового рассеяния из-за насыщения при­ближенно учитывают введением дополнительного раскрытия паза, равного . Дополнительное раскрытие принимается таким, что­бы его магнитное сопротивление потоку рассеяния было равно маг­нитному сопротивлению насыщенных участков зубцов. При этом условии можно использовать для расчета коэффициент магнитной проводимости паза с учетом насыщения обычные формулы, предпо­лагая, что . Уменьшение из-за насыщения участков зубцов () будет определяться . Таким образом, зависит от уровня насыщения верхней части зубцов потоками рассеяния и, следовате­льно, от МДС паза, т. е. от тока в обмотке. Так как ток обмотки, в свою очередь, зависит от индуктивного сопротивления, определяе­мого магнитной проводимостью, то расчет приходится проводить методом последовательных приближений. Первоначально задаются предполагаемой кратностью увеличения тока, обусловленной уме­ньшением индуктивного сопротивления из-за насыщения зубцовой зоны:

,

где I —ток, рассчитанный для данного режима без учета насыщения;

— ток в этом же режиме работы машины при насыщении участков зубцов полями рассеяния.

Ориентировочно для расчета пусковых режимов принимают = 1,25...1,4; для режима максимального момента = 1,1...1,2.

Для двигателей с открытыми пазами следует задаваться меньши­ми значениями , при полузакрытых пазах — большими.

Расчет проводят в следующей последовательности. Определяют среднюю МДС обмотки, отнесенную к одному пазу обмотки ста­тора:

, (11.26)

где — ток статора, соответствующий расчетному режиму, без учета насыщения;

a — число параллельных ветвей обмотки статора;

— число эффективных проводников в пазу статора;

— коэффициент, учитывающий уменьшение МДС паза, вызванное укорочением шага обмотки;

— коэффициент укорочения шага обмотки.

По средней МДС рассчитывают фиктивную индукцию по­тока рассеяния в воздушном зазоре, Тл:

, (11.27)

где коэффициент

, (11.28)

( и — зубцовые деления статора и ротора).

По полученному значению определяют отношение потока рассеяния при насыщении к потоку рассеяния ненасыщенной маши­ны, характеризуемое коэффициентом , значение которого находят по кривой рис.11.5.

Рис. 11.5. Функция в зависимости от фиктивной индукции

Далее рассчитывают значения дополнительного эквивалентного раскрытия пазов статора и ротора ( и ), магнитные напряжения которых будут эквивалентны МДС насыщенных участков усиков зубцов. Для пазов статора его принимают равным:

. (11.29)

Вызванное насыщением от полей рассеяния уменьшение коэф­фициента магнитной проводимости рассеяния открытого паза (рис. 11.6, а)

Рис. 11.6. К расчету клияния насыщения потоком рассеяния на коэффициент магнитной проводимости паза:

а–ж – различные конфигурации верхней части пазов

. (11.30)

Для полуоткрытых и полузакрытых пазов расчетная формула несколько усложняется из-за более сложной конфигурации их верх­них клиновых частей. Для полуоткрытого паза (рис. 11.6, б)

. (11.31)

Для полузакрытого паза (рис. 11.6, в, г)

. (11.32)

Для фазных и короткозамкнутых роторов дополнительное рас­крытие рассчитывают по формуле

. (11.33)

Уменьшение коэффициента проводимости для открытых и полу­закрытых пазов ротора (рис. 11.6, д—ж)

. (11.34)

Коэффициент магнитной проводимости пазового рассеяния при насыщении определяют для статора по выражению

, (11.35)

где — проводимость, рассчитанная без учета насыщения.

Для ротора

, (11.36)

где — проводимость пазового рассеяния ротора для ненасыщен­ной зубцовой зоны с учетом влияния вытеснения тока.

Коэффициенты проводимости дифференциального рассеяния при насыщении участков зубцов статора и ротора

(11.37)

Значения принимают по кривым, представленным на рис. 11.5.

Индуктивное сопротивление обмотки статора с учетом насыще­ния от полей рассеяния определяют по отношению сумм коэффици­ентов проводимости, рассчитанных без учета и с учетом насыщения от полей рассеяния:

. (11.38)

Для ротора принимают отношения сумм проводимостей, рассчитанных без учета влияния насыщения и действия эффекта вытеснения тока (для номинального режима) и с учетом этих факторов:

. (11.39)

Значения параметров и используют при расчете точек характеристик при скольжениях . Полученные для каждой из точек характеристики отношения токов, рассчитанных с учетом и без учета насыщения, сравнивают с принятыми коэффициентами . Если расхождение превышает 10...15 %, то расчет для этого зна­чения s повторяют, внося соответствующую корректировку в перво­начально принимаемый коэффициент .

Расчет пусковых характеристик. Пусковые свойства асинхрон­ных двигателей характеризуются начальным пусковым и максима­льным моментами и начальным пусковым током. В двигателях с короткозамкнутыми роторами значения моментов и начального тока зависят от соотношений параметров. Кроме того, важным показателем пус­ковых свойств короткозамкнутого двигателя является значение ми­нимального момента. Уменьшение момента в процессе разгона дви­гателя может произойти в связи с изменением соотношения параметров при уменьшении скольжения.

Стандарты на асинхронные двигатели устанавливают наи­меньшие допустимые относительные значения моментов и наибо­льшие относительные значения начальных пусковых токов для выпускаемых асинхронных машин в зависимости от их мощно­сти, исполнения и числа пар полюсов. Для короткозамкнутых двигателей регламентируются значения всех перечисленных выше моментов и тока.

В табл. 11.1 приведены допустимые относительные значения мо­ментов и начального пускового тока двигателей с короткозамкнутыми роторами серии 4А. Спроектированная заново асинхронная машина на базе серии 4А должна иметь пусковые характеристики, удовлетворяющие этим требованиям.

Таблица 11.1. Кратность начальных пусковых моментов и токов

асинхронных двигателей

Исполнение	2 p	Высота оси вращения, мм
≤ 132	160–250	≥ 280
ΙΡ44		1,7–2	6,5–7,5	1,2–1,4	7–7,5	1–1,2	6,5–7
	2–2,2	5–7,5	1,2–1,4	6,5–7,5	1,2–1,3	5,5–7
	2–2,2	4–6,5	1,2–1,3	5–6,5	1,4	5,5–6,5
	1,6–1,9	4–5,5	1,2–1,4	5,5–6	1,2	5,5–6,5
	–	–	1,2
	–	–	–	–

Примечание. Некоторые двигатели малой мощности с высотой оси враще­ния h ≤ 80 мм выполняются с уменьшенной кратностью начального пускового тока.

Расчет пусковых характеристик затруднен необходимостью уче­та изменений параметров, вызванных эффектом вытеснения тока и насыщением от полей рассеяния, так как при больших скольжениях токи в обмотках статора и ротора короткозамкнутых двигателей могут превышать свое минимальное значение в 7–7,5 раза (см. табл. 11.1).

В то же время при больших токах увеличивается падение напря­жения на сопротивлении обмотки статора, что вызывает уменьше­ние ЭДС и снижение основного потока. Для учета этих факторов не­обходимо применение ЭВМ. При ручном счете используют следующий упрощенный метод.

Учитывая, что индуктивное сопротивление взаимной индукции хи с уменьшением насыщения магнитопровода увеличивается, в расчете пусковых характеристик для скольжений s ≥ 0,1...0,15 оно может быть принято равным:

. (11.40)

Не внося большой погрешности, в расчетных формулах пуско­вых режимов пренебрегают сопротивлением . Это оправдано при токах, заметно превышающих номинальный, так как электрические потери в обмотках, возрастающие пропорционально квадрату тока, многократно превышают потери в стали, для учета которых в схему замещения введен параметр .

При этих допущениях коэффициент

, (11.41)

и сопротивление правой ветви Г-образной схемы замещения

, (11.42)

где для упрощения расчетных формул в отличие от обозначений в расчете рабочих характеристик принято

(11.43)

Ток в обмотке ротора

. (11.44)

Сопротивление всей схемы замещения

. (11.45)

Из (11.42)—(11.45)

. (11.46)

Характеризующие пусковые данные машины кратность тока и момента при заданном s

(11.47)

Полученные выражения (11.44)––(11.47) дают возможность рассчитать токи и моменты во всем диапазорне изменения скольжения от до

Расчет рекомендуется проводить в последовательности, опреде­ленной в формуляре (табл. 11.2) для пяти-шести точек характери­стик в указанном диапазоне изменения скольжения.

Tаблица 11.2. Формуляр расчета пусковых характеристик

асинхронных двигателей с короткозамкнутым ротором

с учетом влияния эффекта вытеснения тока

; ; ; ;

; ; ; ;

; ; ;

№ п/п	Расчетная формула	Едини­ца вели­чины	Скольжение s
1 0,8 …
		–
		–
		мм
		–
		–
		Ом
		–
		–
		–
		Ом
		Ом
		А

Максимальный момент двигателя вначале определяют по приближенному значению критического скольжения:

. (11.48)

После расчета всей пусковой характеристики значения и уточняют.

Таблица 11.3. Формуляр расчета пусковых характеристик асинхронного двигателя

с учетом влияния эффекта вытеснения тока и насыщения от полей рассеяния

; ; ; ; ;

; ;; ; ;

; ;

№ п/п	Расчетная формула	Едини­ца вели­чины	Скольжение s
1 0,8 …
		–
		А
		Тл
		–
		мм
		–
		–
		Ом
		–
		мм
		–
		Ом
		Ом
		Ом
		А
		А
		–
		–
		–

Примечания: 1. Полученное в п. 18 значение сравнить с принятым (п. 1); при расхождении более 10—15% скорректировать значение и повторить расчет для данного скольжения.

2. Ток (п. 2 и 18) принимается из данных расчета табл. 11.1 (п. 14) для соответ­ствующего скольжения: .

3. Ток (п. 20) берется из данных расчета рабочих характеристик двигателя (см. табл. 10.1) для .